Диски гранта 15: Доступ ограничен: проблема с IP

КиК Гранта Люкс (КС578) 6.0 R15 PCD4x98 ET35 ЦО58.5 Лит.

Описание литых дисков КиК Гранта Люкс (КС578) 6.0 R15 PCD4x98 ET35 ЦО58.5 Лит.


Варианты покраски и расшифровка цветов дисков КИК:

Блэк платинум — глубокий темно-серебристый цвет. Технология нанесения покрытия состоит из двух основополагающих компонентов – черного грунта и полупрозрачной краски Brimetal. Применение этой технологии придает цвету дополнительную насыщенность и глубину. Диски покрашенные цветом «Блэк платинум» имеют высокие отражательные свойства.

Сильвер — светло-серебристый. Однородный металлический цвет с глянцевым блеском. «Сильвер» — традиционный, классический цвет, используемый при покраске автомобильных дисков.

Вайт — белоснежно белый. Благодаря белоснежному глянцевому блеску, колесо в покраске «Вайт» выглядит ярко и динамично. Владельцы спортивных автомобилей являются постоянными покупателями белых легкосплавных дисков.

Антрацит — оттенок между цветом мокрого асфальта и черным.

Глубокий темный цвет с ярко выраженным глянцевым блеском.

Графит — матовый серый. Матовое исполнение подчеркивает благородность и сдержанность серого цвета.

Алмаз черный — глянцевый черный алмаз. Отдельные элементы лицевой поверхности диска, окрашенного глянцевым черным цветом, протачиваются алмазным резцом. Технология алмазной проточки открывает благородный цвет алюминия. Последующее нанесение защитного лака придает обработанным элементам диска зеркальный блеск. Сочетание глянцевой черной краски и алмазной проточки подчеркивает яркий, незабываемый контраст диска. 

Блэк аурум — черный матовый цвет. Глубокий, необыкновенно изысканный и мягкий цвет черного золота.

Алмаз Блэк аурум — черный матовый алмаз. Матовый черный цвет с алмазной проточкой отдельных элементов диска. Сочетание алмазной проточки и матового лака придают черному цвету дополнительную мягкость и бархатистость.

Венге – это элегантное, классическое сочетание черного и белого цветов, объединенное единой формой колеса. Противоположность черного и белого — это благородная роскошь, предполагающая четкие линии и гладкие фактуры. Сочетание этих цветов образует сильнейший визуальный контраст, создающий ощущение некоторой изысканности и тонкости образа.

Бинарио – сочетание черного цвета с классическим металлическим цветом «Блэк платинум». Основной бархатно-металлический цвет в сочетании с глубоким глянцево-черным придаст любому колесу с покраской «Бинарио» мягкий и легкий налет богемности и индивидуальности. 


Название «КиК» — это аббревиатура названий компаний учредителей: «КраМЗ» (Красноярского металлургического завода) и немецкого партнера — фирмы «Комос»


КиК — легкосплавные диски высокого качества

История создания колёсных дисков КиК начинается с 1991 года, в то время, когда совместное российско-германское предприятие начало свою работу на базе Красноярского Металлургического завода (КраМЗ). Основным направлением предприятия является производство и реализация алюминевых литых дисков. На сегодняшний день компания КиК является одной из крупнейшей компанией по производству колёсных дисков из сп

размер дисков и колёс, разболтовка, давление в шинах, вылет диска, DIA, PCD, сверловка, штатная резина и тюнинг

Лада Гранта 2015: размер дисков и колёс, разболтовка, давление в шинах, вылет диска, DIA, PCD, сверловка, штатная резина и тюнинг

Лада Гранта 219x 2015 1.6i

Поколение: 219x
Двигатель: I4, Бензин
Мощность: 87 л.с. (64 кВт)

Параметры разболтовки колёсных дисков
PCD (количество отверстий x диаметр окружности)4×98 мм
Диаметр центрального отверстия (DIA)58.6 мм
КрепежM12 x 1.25
Типа крепежаБолт

ШиныДискиPCDDiaДавление
175/70 R13 82T
Заводской комплект
5Jx13 ET354×9858.61.9
175/65 R14 82T
Заводской комплект
5Jx14 ET354×9858. 62
185/60 R14 82H
Тюнинг
5.5Jx14 ET384×9858.62
185/55 R15 82H
Тюнинг
6Jx15 ET354×9858.62.1
Какие размеры колёс рекомендует устанавливать производитель

На автомобиль Лада Гранта 219x 2015 1.6i в базовой комплектации устанавливаются колесные диски с размерностью 5Jx13 ET35 в сборе с шинами 175/70 R13 82T. Где:

  • 5J — ширина обода в дюймах;
  • 13″ — посадочный диаметр резины в дюймах;
  • ET35 — вылет диска в миллиметрах.

Маркировка шины транспортного средства 175/70 R13 расшифровывается следующим образом:

  • 175 — ширина профиля (поперечного разреза покрышки) в миллиметрах;
  • 70 — высота профиля в процентах от его ширины;
  • R — радиальная навивка корда;
  • 13 — посадочный диаметр шины в дюймах.

Помимо этого на резине может быть нанесена информация о ее грузоподъемности и скоростных параметрах — индекс нагрузки и индекс скорости. Индекс нагрузки представляет собой двухзначное или трехзначное число, индекс скорости обозначается латинскими буквами, например 82T:

  • 82 — максимально допустимая нагрузка на шину 475 кг;
  • T — максимально допустимая скорость автомобиля 190 км/ч.

Использование рекомендованных типоразмеров покрышек позволит избежать проблем с управлением, безопасностью и иных трудностей. Какие нештатные размеры можно поставить? Руководствуйтесь данными по таблице, в ней указаны возможные допустимые альтернативные размеры для тюнинга. Хотя возможны и другие варианты, которые мы не описали в таблице. Например, диски пошире того же диаметра. Или поставить диски такой же ширины, но большего диаметра, что достаточно популярно среди автовладельцев. Выбор дисков огромен, вы можете найти экземпляры с такими же параметрами, но с величиной вылета на 1-2 миллиметра больше или меньше. Перечислить все варианты не представляется возможным.

При этом разболтовка у всех типов колес одинаковая — 4×98. Таким образом все диски крепятся на четыре болта и расстояние между ними ровно девяносто восемь миллиметров. Диаметр ступицы у авто 58.6 мм.

Стандартное давление шинах — 1.9 МПа.


Лада Гранта 219x 2015 1.6i 4AT

Поколение: 219x
Двигатель: I4, Бензин
Мощность: 98 л.с. (72 кВт)

Параметры разболтовки колёсных дисков
PCD (количество отверстий x диаметр окружности)4×98 мм
Диаметр центрального отверстия (DIA)58.6 мм
КрепежM12 x 1.25
Типа крепежаБолт

ШиныДискиPCDDiaДавление
175/65 R14 82H
Заводской комплект
5Jx14 ET354×9858.62
185/60 R14 82H
Заводской комплект
5.5Jx14 ET354×9858.62
185/60 R14 82H
Тюнинг
6Jx14 ET354×9858. 62
185/55 R15 82H
Тюнинг
6Jx15 ET354×9858.62.1
Какие размеры колёс рекомендует устанавливать производитель

На автомобиль Лада Гранта 219x 2015 1.6i 4AT в базовой комплектации устанавливаются колесные диски с размерностью 5Jx14 ET35 в сборе с шинами 175/65 R14 82H. Где:

  • 5J — ширина обода в дюймах;
  • 14″ — посадочный диаметр резины в дюймах;
  • ET35 — вылет диска в миллиметрах.

Маркировка шины транспортного средства 175/65 R14 расшифровывается следующим образом:

  • 175 — ширина профиля (поперечного разреза покрышки) в миллиметрах;
  • 65 — высота профиля в процентах от его ширины;
  • R — радиальная навивка корда;
  • 14 — посадочный диаметр шины в дюймах.

Помимо этого на резине может быть нанесена информация о ее грузоподъемности и скоростных параметрах — индекс нагрузки и индекс скорости. Индекс нагрузки представляет собой двухзначное или трехзначное число, индекс скорости обозначается латинскими буквами, например 82H:

  • 82 — максимально допустимая нагрузка на шину 475 кг;
  • H — максимально допустимая скорость автомобиля 210 км/ч.

Использование рекомендованных типоразмеров покрышек позволит избежать проблем с управлением, безопасностью и иных трудностей. Какие нештатные размеры можно поставить? Руководствуйтесь данными по таблице, в ней указаны возможные допустимые альтернативные размеры для тюнинга. Хотя возможны и другие варианты, которые мы не описали в таблице. Например, диски пошире того же диаметра. Или поставить диски такой же ширины, но большего диаметра, что достаточно популярно среди автовладельцев. Выбор дисков огромен, вы можете найти экземпляры с такими же параметрами, но с величиной вылета на 1-2 миллиметра больше или меньше. Перечислить все варианты не представляется возможным.

При этом разболтовка у всех типов колес одинаковая — 4×98. Таким образом все диски крепятся на четыре болта и расстояние между ними ровно девяносто восемь миллиметров. Диаметр ступицы у авто 58.6 мм.

Стандартное давление шинах — 2 МПа.


Лада Гранта 219x 2015 1.6i 5AT

Поколение: 219x
Двигатель: I4, Бензин
Мощность: 106 л. с. (78 кВт)

Параметры разболтовки колёсных дисков
PCD (количество отверстий x диаметр окружности)4×98 мм
Диаметр центрального отверстия (DIA)58.6 мм
КрепежM12 x 1.25
Типа крепежаБолт

ШиныДискиPCDDiaДавление
175/65 R14 82H
Заводской комплект
5Jx14 ET354×9858.62
185/60 R14 82H
Заводской комплект
5.5Jx14 ET354×9858.62
185/55 R15 82H
Тюнинг
6Jx15 ET354×9858.62.1
195/45 R16 82V
Тюнинг
6.5Jx16 ET334×9858.62.3
Какие размеры колёс рекомендует устанавливать производитель

На автомобиль Лада Гранта 219x 2015 1.6i 5AT в базовой комплектации устанавливаются колесные диски с размерностью 5Jx14 ET35 в сборе с шинами 175/65 R14 82H. Где:

  • 5J — ширина обода в дюймах;
  • 14″ — посадочный диаметр резины в дюймах;
  • ET35 — вылет диска в миллиметрах.

Маркировка шины транспортного средства 175/65 R14 расшифровывается следующим образом:

  • 175 — ширина профиля (поперечного разреза покрышки) в миллиметрах;
  • 65 — высота профиля в процентах от его ширины;
  • R — радиальная навивка корда;
  • 14 — посадочный диаметр шины в дюймах.

Помимо этого на резине может быть нанесена информация о ее грузоподъемности и скоростных параметрах — индекс нагрузки и индекс скорости. Индекс нагрузки представляет собой двухзначное или трехзначное число, индекс скорости обозначается латинскими буквами, например 82H:

  • 82 — максимально допустимая нагрузка на шину 475 кг;
  • H — максимально допустимая скорость автомобиля 210 км/ч.

Использование рекомендованных типоразмеров покрышек позволит избежать проблем с управлением, безопасностью и иных трудностей. Какие нештатные размеры можно поставить? Руководствуйтесь данными по таблице, в ней указаны возможные допустимые альтернативные размеры для тюнинга. Хотя возможны и другие варианты, которые мы не описали в таблице. Например, диски пошире того же диаметра. Или поставить диски такой же ширины, но большего диаметра, что достаточно популярно среди автовладельцев. Выбор дисков огромен, вы можете найти экземпляры с такими же параметрами, но с величиной вылета на 1-2 миллиметра больше или меньше. Перечислить все варианты не представляется возможным.

При этом разболтовка у всех типов колес одинаковая — 4×98. Таким образом все диски крепятся на четыре болта и расстояние между ними ровно девяносто восемь миллиметров. Диаметр ступицы у авто 58.6 мм.

Стандартное давление шинах — 2 МПа.


Общая справочная информация

Диапазоны возможных значений для шин и дисков Лада Гранта 2015.

Шины
Диаметр13″–16″
Ширина (мм)175–195
Профиль (%)45–70
Самый маленький размер175/70 R13
Самый большой размер195/45 R16

Колёсные диски
Диаметр13″–16″
Ширина (дюймы)5–6. 5
Вылет (мм)33–38
Сверловки4×98

Фото
Советы экспертов

Выбирая резину для автомобиля, необходимо в первую очередь руководствоваться инструкцией изготовителя. Задайте себе несколько вопросов.

  • На каких дорогах преимущественно будет эксплуатироваться автомобиль?
  • Нужна ли повышенная проходимость?
  • Какую часть пути будут составлять городские дороги, а какую трасса?
  • Будет ли автомобиль перевозить тяжелые грузы?

Ответы на эти, и подобные им вопросы помогут определить, на какие параметры шин нужно обратить особое внимание.

Как правильно выбрать диски для Лада Гранта 2015?

3 типа колёсных дисков:

  • Штампованные (экономичная ценовая категория) — изготавливаются из листа железа путём штамповки на прессе.
  • Легкосплавные — изготавливаются путем «литья» (более надёжные, чем штампованные).
  • Кованые (наиболее качественные и дороже предыдущих) — изготавливаются из лёгких сплавов путём штамповки при высоких температурах.

Выбор зависит от финансовых возможностей. Однако следует учитывать, что качество дорожного покрытия, по которому приходится ездить каждый день, тоже необходимо учитывать.

Так при попадании в яму, штампованный диск погнётся и не причинит вреда шине, а кованный или литой может ее разрубить. Существует вероятность того, что литой диск может лопнуть или расколоться.

Также следует заметить, что ремонт «штамповки» стоит дешевле, чем ремонт литых или кованных дисков. Но колеса с качественными литыми и кованными дисками меньше убивают подвеску, т.к. легче и имеют более совершенную геометрию (лучше сбалансированы).

Одни и те же диски могут тереть шинами или не тереть на одном и том же автомобиле — тут поможет регулировка «развал-схождения».

Какое давление в шинах?

В обязанности водителя входит постоянный контроль давления в шинах. Это позволит избежать стандартных проблем, связанных с эксплуатацией транспортного средства. Неноминальное значение давления нередко становится причиной:

  • ухудшения управления;
  • неравномерного износа протектора.

Часто автовладелец самостоятельно снижает давление в колёсах собственного транспортного средства. Таким образом снижается нагрузка на подвеску, машина на порядок легче «проходит» различные неровности дороги. Но стоит отметить: снижение давление даже на 0.1 МПа приводит к серьезным проблемам. К основным можно отнести:

  • повышенный расход топлива;
  • быстрый износ крайних сегментов протектора;
  • автомобиль становится менее маневренным.

Не меньшие проблемы доставляет перекаченное колесо. Центральная часть баллона начинает быстро стачиваться. Кроме того, при температуре окружающей среды более чем 60 градусов Цельсия шина может просто взорваться. Что приведет к выезду на встречную полосу движения.

Компания Mitsubishi представит 7 новинок на автосалоне в Токио в январе 2022 года

В рамках концепции «Новая эпоха, новые приключения» компания Mitsubishi представит на автосалоне в Токио семь моделей, включая два концепта под названиями K-EV X Style и Vision Ralliart. Об этом «Автоновостям дня» сообщили в пресс-службе японской марки.

Также в рамках автосалона будут представлены пять кастомизированных автомобилей, созданных на базе кроссовера Outlander (две модели), кроссовера Eclipse Cross, минивэна Delica D:5 и электрического коммерческого кей-кара Minicab-MiEV. Каждая из этих новинок отличается повышенными экологичностью, безопасностью, надежностью и комфортом.

Kei EV concept X Style

K-EV concept X Style. Фото Mitsubishi

Kei EV concept X-Style – это полностью электрический кей-кар нового поколения, в основе которого лежат безопасность, надежность, комфорт и экологичность. Автомобиль сочетает в себе легкость управления и практичный размер кей-кара с плавным, но в то же время динамичным ускорением и повышенным ездовым комфортом электромобиля, предлагая передовые системы помощи водителю и возможности связи.

Экстерьер автомобиля выполнен в двух цветах: кузов в чистом матовом синем цвете, а крыша – в медном, напоминающем обмотку двигателя электромобиля.

Передний бампер, боковые стороны кузова и дверь багажника отмечены логотипами в виде буквы «X», что символизирует сочетание универсальности кей-кара с внедорожным стилем и привлекательностью полностью электрического автомобиля.

Vision Ralliart Concept

Vision Ralliart Concept. Фото Mitsubish

Концепт Vision Ralliart объединяет в себе инженерное искусство Mitsubishi Motors и идею Monozukuri (стремление к технологическому совершенству). Видение компании нового Ralliart находит отражение в духе премиальности и твердом ощущении присутствия нового концепт-кара.

Внешний вид автомобиля отличается выразительными мускулистыми формами, созданными за счет практичных переднего и заднего бамперов, а также расширенных передних и задних крыльев. Решетка радиатора со шторкой вместе с большим задним диффузором подчеркивают спортивный характер модели. На свету на матовом черном кузове появляются синие блики, создавая глубину и многогранность силуэта и подчеркивая высочайшее качество исполнения автомобиля.

Vision Railiart оснащен 22-дюймовыми колесными дисками и шинами большого диаметра, что обеспечивает достойные ходовые характеристики концепт-кара. Большие тормозные диски и 6-поршневые оппозитные тормозные суппорты, обеспечивающие эффективность торможения, соответствующую мощному крутящему моменту двигателей, выводят процессы ускорения, прохождения поворотов и торможения на еще более высокий уровень.

Outlander Railliart Style и Eclipse Cross Railliart Style

Outlander Ralliart Style. Фото Mitsubishi
Eclipse Cross Ralliart Style. Фото Mitsubishi

Оснащенные аксессуарами Railliart модели Outlander Railliart Style и Eclipse Cross Railliart Style придутся по вкусу клиентам, находящимся в поиске своего собственного уникального стиля. Кузов автомобилей выполнен в премиальном цвете White Diamond, а передние, боковые и задние декоративные элементы, а также спойлер на двери багажного отделения окрашены в красный цвет, придающий спортивность экстерьеру автомобиля.

Легкосплавные колесные диски окрашены в черный цвет, а боковые наклейки и брызговики с логотипом Railliart выражают постоянное стремление к совершенствованию ходовых характеристик.

Delica D:5 Tough x Tough

Delica D5 Tough x Tough. Фото Mitsubishi

Delica D:5 Tough x Tough оснащен комплектующими и аксессуарами Railliart, что позволяет еще больше подчеркнуть его брутальный внедорожный стиль. Кузов в цвете Black Mica дополнен выполненными в матовом черном цвете решеткой радиатора и накладками на крылья, а также красными зеркалами заднего вида и накладками на противотуманные фары, заимствованными из ассортимента аксессуаров для Railliart. Доработка амортизаторов и пружин позволила поднять подвеску, а 16-дюймовые легкосплавные колесные диски, шины повышенной проходимости, защита переднего бампера, защита заднего бампера и брызговики усиливают жесткий внедорожный характер. Delica D:5 Tough x Tough также оснащен багажником на крышу, устанавливаемой на крышу палаткой и туристическим ковриком, который может служить спальным местом на втором и третьем рядах сидений для комфортного ночлега.

Outlander Wild Adventure Style

Outlander Wild Adventure Style. Фото Mitsubishi

Outlander Wild Adventure Style позволяет водителю в полной мере насладиться отдыхом на свежем воздухе, используя оригинальные аксессуары, разработанные в сотрудничестве с японским брендом Ogawa. Кузов выполнен в ярко сияющем на свету цвете Black Diamond. Передние, боковые и задние декоративные элементы, а также задний спойлер придают экстерьеру спортивный вид, а лонжероны, защита заднего бампера и брызговики подчеркивают прочность внедорожника. Модель также оснащена багажником на крышу, сцепным устройством для прицепа и туристическим снаряжением, разработанным в сотрудничестве с брендом Ogawa.

Minicab-MiEV B-Leisure Style

Minicab-MiEV B-Leisure Style. Фото Mitsubishi

Minicab-MiEV B-Leisure Style — это электрический коммерческий автомобиль класса кей-кар, гарантирующий высокий уровень комфорта как для частного использования, так и в деловых целях, выступая в качестве источника питания. Экстерьер автомобиля отличается двухцветной окраской с крышей цвета слоновой кости и темно-зеленым кузовом, а также наклейкой с изображением зарядки, палатки и рабочего стола.

Подходящий для одиночного кемпинга, Minicab-MiEV B-Leisure Style оснащен различным снаряжением, таким как автомобильный тент, походный стол и складная кровать. Сиденья заднего ряда складываются, образуя плоский пол, а кабина оборудована низким столом, креслом и ковриком для повышенного комфорта во время удаленной работы.

Кроме того, Minicab-MiEV B-Leisure Style оснащен блоком питания MiEV Power Box, который может использовать энергию тяговой батареи для питания электроники и приборов, таких как электрический чайник, кофеварка или ноутбук, что делает отдых и работу на свежем воздухе еще более удобными и комфортными

Токийский автосалон – одна из крупнейших в мире выставок автомобилей. Пресс-день состоится 14 января 2022 года в выставочном центре Makuhari Messe в Тибе, Япония. Автосалон будет открыт для посетителей 15 и 16 января.

Все универсалы — с максимальной выгодой! Отличное предложение для покупателей LADA в январе

Приобрести комфортный, вместительный и отлично оснащённый универсал на максимально выгодных условиях? Это к LADA! В январе установлены специальные цены на самые востребованные версии: LADA Vesta SW и SW Cross в лимитированном исполнении Limited Edition, включая люксовую версию LADA Vesta SW Cross Limited Edition [BLACK]. Для покупки пока ещё можно воспользоваться льготной программой финансирования.

Выбирая лимитированную версию LADA Vesta SW Limited Edition, покупатели получают автомобиль с отличной управляемостью, рекордным для одноклассников вместительным багажником объёмом 1 500 л и оптимальным оснащением по минимальной цене. Привлекательный внешне и прекрасно оснащённый, он отлично подходит для решения самых разных повседневных задач. В пакет оборудования этой лимитированной версии уже включены:

  • — система электронного контроля устойчивости;
  • — система вспомогательного торможения;
  • — система помощи при трогании на подъёме;
  • — система курсовой устойчивости ESP;
  • — кондиционер;
  • — круиз-контроль;
  • — датчики парковки;
  • — сиденье водителя с поясничной поддержкой;
  • — рулевая колонка, регулируемая в двух плоскостях;
  • — охлаждаемый вещевой ящик;
  • — аудиосистема с USB, AUX, Bluetooth, Hands free;
  • — электропривод и обогрев зеркал;
  • — рейлинги на крыше;
  • — спойлер задней двери;
  • — антенна «акулий плавник»;
  • — лёгкая тонировка стёкол

и другие дополнительные опции.

Главными критериями выбора автомобиля являются вместимость и относительно небольшой расход топлива? Тогда стоит присмотреться к кросс-универсалу LADA Vesta SW Cross Limited Edition. Привлекательный и практичный автомобиль с самым просторным салоном в своём классе, внушительным дорожным просветом 203 мм, вместительным багажным отделением объёмом до 825 л и неизменно богатый пакет оснащения, в которое входит:

  • — система электронного контроля устойчивости;
  • — система вспомогательного торможения;
  • — система помощи при трогании на подъёме;
  • — круиз-контроль;
  • — кондиционер;
  • — мультифункциональное рулевое колесо;
  • — аудиосистема с USB, AUX, Bluetooth, Hands free;
  • — центральный замок с дистанционным управлением;
  • — датчики парковки;
  • — подогрев сидений;
  • — электрические стеклоподъёмники;
  • — центральный подлокотник с боксом;
  • — охлаждаемый вещевой ящик;
  • — наружные зеркала с электроприводом, обогревом и указателями поворота;
  • — рейлинги на крышу;
  • — спойлер задней двери;
  • — литые диски R17.

Если хочется чего-то особенного, есть смысл обратить внимание на люксовую версию LADA Vesta SW Cross Limited Edition [BLACK]. Она отличается не только яркими деталями экстерьера, но и исключительным набором оснащения, в который, помимо стандартного оборудования, включены дополнительные опции:

  • чёрный потолок;
  • — двухцветная окраска кузова с чёрной глянцевой крышей;
  • — наружные зеркала чёрного цвета;
  • — кожаная отделка руля;
  • — мультимедийная система 8″ с цветным дисплеем TouchScreen;
  • — камера заднего вида;
  • — обогрев лобового стекла, руля и сидений;
  • — водительское сиденье с поясничной поддержкой;
  • — лёгкая тонировка стёкол;
  • — антенна «акулий плавник»;
  • — дизайнерские литые диски R17

и другие опции, которые можно оценить лично на тест-драйве.

Также в январе действует специальная цена на новую лимитированную версию LADA Granta Limited Edition. Это честный и практичный автомобиль с привлекательной внешностью и выдающимися характеристиками. LADA Granta Limited Edition стала первой моделью бренда, которая оснащается новым экономичным 90-сильным двигателем с улучшенными характеристиками и увеличенной на 25% ресурсностью. А в новом лимитированном исполнении автомобиль получил внушительный перечень оборудования, который значительно улучшил комфорт и безопасность. В него входят:

  • — передние подушки безопасности;
  • — система вспомогательного торможения BAS;
  • — антиблокировочная система ABS + EBD;
  • — кондиционер;
  • — подогрев передних сидений;
  • — аудиосистема SD/mp3/USB;
  • — Bluetooth;
  • — электрические стеклоподъёмники;
  • — электропривод и обогрев зеркал;
  • — центральный замок;
  • — бортовой компьютер;
  • — лёгкая тонировка стёкол

и другие опции.

Протестировать автомобили LADA из лимитированной коллекции Limited Edition вы можете здесь:

г. Минск, ул. Каменногорская, 11;

г. Минск, ул. Машиностроителей, 9;

г. Минск, пр-т Дзержинского, 134;

г. Бобруйск, Георгиевский пр-т, 3;

г. Брест, Партизанский пр-т, 34;

г. Витебск, ул. Гагарина, 169;

г. Гомель, пр-т Космонавтов, 116;

г. Гродно, ул. Белуша, 61;

г. Могилёв, пр-т Шмидта, 1г;

г. Пинск, ул. Новосёлов, 64/1;

г. Полоцк, ул. Петруся Бровки, 61;

г. Солигорск, ул. Железнодорожная, 9.

Официальная линия LADA в Беларуси: +375 (29) 1-300-300.

LADA.by

Подробности акции и программ финансирования уточняйте в отделе продаж вашего дилера LADA.

Eagles Wings сотрудничают с детским диск-гольфом на 2019 год.

Обладатели гранта Eagles Wings Junior – 2018 Уайатт Махони, Джейсон Каспер, Люси Беркс, Эвелин Хит и Джордан Смит. Фото: Скотт Лидер

Eagles Wings Disc Golf с радостью сообщает, что в 2019 году юниорский грант будет возвращен! Мы также рады сообщить, что предприняли шаги для обеспечения долгосрочной устойчивости программы, привлекая Kids Disc Golf к совместному владению грантом. Мы считаем, что они добились многого для юношеского спорта, и мы очень рады работать с ними на этом уровне.Кроме того, мы гордимся тем, что к нам снова присоединился трехкратный чемпион мира по дисковому гольфу среди профессионалов PDGA Нейт Досс в качестве первоначального поставщика грантов, провидца и крупного сторонника.

Целью этого гранта является поощрение юных игроков в диск-гольф, которые не только преуспевают на поле, но и намерены инвестировать в местное сообщество диск-гольфа. Мы снова выберем шесть победителей, которые получат отличный пакет благодаря группе щедрых спонсоров. Мы знаем, что поездки на крупные соревнования по диск-гольфу могут быть проблемой на многих уровнях, в том числе в финансовом плане, и мы хотим найти достойных юниоров и помочь им, чем можем.

Этот грант открыт для всех без исключения игроков-юниоров, которые планируют участвовать либо в чемпионате мира среди юниоров, либо в чемпионате США по диск-гольфу среди юниоров в 2019 году. знаю, что они будут еще лучше через год два.

Каждый получатель получит

  • Участие в чемпионате мира среди юниоров PDGA 2019 или чемпионате США по диск-гольфу среди юниоров
  • Минимум 100 долларов США на командировочные расходы
  • Ужин победителей гранта в Emporia на чемпионате мира
  • Персональный видеозвонок от чемпионки мира 2018 года среди женщин PDGA Pro Пейдж Бьеркаас
  • (1) Пара обуви от KEEN Footwear
  • (1) Диск Tour Series от Нейта Досса
  • (1) Диск Tour Series от Валари Дженкинс
  • (3) Индивидуальные диски Junior Grant DyeMax от Dynamic Discs.Эти диски также будут проданы, а часть выручки пойдет победителям гранта на дорожные расходы.
  • (1) Индивидуальная майка предоставлена ​​Paragon Disc Golf
  • (1) Годовая бесплатная подписка на UDisc Pro (первые 100 заявителей получат 6 месяцев бесплатно)
  • (1) Китовый мешок и диск Whalepants от Эрика и Тины Окли
  • (1) членский пакет Kids Disc Golf
  • (1) Подарочная карта на 50 долл.  США для Disc Baron
  • (1) VIP-карта Innova Discs (скидка 50% на заказ до 200 долларов США)
  • (1) Сумка для верхней одежды
  • (1) Онлайн-урок от Уилла Шустерика и инструкция по диск-гольфу
  • (1) Диск Эйвери Дженкинс с автографом

*Все кандидаты получат шесть месяцев использования UDisc pro и купон на скидку 50% на обучение диск-гольфу.

ПРИМЕЧАНИЕ. Получатели гранта несут ответственность за все транспортные расходы, связанные с турниром.

Критерии кандидата

  • Должен быть 18 лет или моложе
  • Должен иметь право участвовать в чемпионате мира среди юниоров PDGA или чемпионате США среди юниоров в 2019 году
  • Необходимо представить эссе объемом до 200 слов, написанное заявителем и показывающее, почему он заслуживает гранта
  • Должны представить предложение по проекту, который они завершат в 2019 году и который будет служить местному сообществу диск-гольфа
  • Необходимо предоставить рекомендацию члена PDGA в вашем местном сообществе по диск-гольфу

Отбор будет осуществляться судейской коллегией, состоящей из добровольцев из разных регионов и возглавляемой одним штатным сотрудником. Члены семьи члена клуба Eagles Wings Disc Golf или Kids Disc Golf не имеют права на получение гранта. Судьи будут искать кандидатов, которые серьезно относятся к улучшению своей игры и, что более важно, серьезно относятся к служению окружающему их сообществу диск-гольфа.

Процесс подачи заявки

Все кандидаты должны завершить процесс подачи заявок до указанного ниже срока. Пожалуйста, используйте ссылку ниже, чтобы подать заявку:

https://pushtherock.org/eagles-wings-disc-golf/programs/youth-family-programs/junior-grant/

Хронология предоставления

  • 9 января — начинается процесс подачи заявки на грант
  • 15 февраля – завершение процесса подачи заявки на грант
  • 12 марта – Объявлены победители гранта

Со всеми победителями грантов свяжется сотрудник Eagles Wings Disc Golf, чтобы договориться о доставке предметов и оплате вступительного взноса.

Спонсоры грантов

Один из наших любимых моментов в гранте – это то, что сообщество любителей диск-гольфа собирается вместе, чтобы поддержать юных игроков в диск-гольф. Спасибо каждой из следующих компаний, которые вместе с нами помогли воплотить эту программу в жизнь.

Все эти компании имеют большой опыт оказания огромной поддержки развитию диск-гольфа среди юниоров, и мы гордимся тем, что сотрудничаем с ними в этом начинании!

Покажите мне деньги! Получите грант для финансирования вашего следующего приключения в диск-гольфе

Деньги, которые растут на деревьях и прорастают из земли, как маргаритки.Разве это не идеальный способ подзаработать? К сожалению, многие считают, что поля для диск-гольфа и мероприятия в их районе недоступны из-за нехватки средств. Но здесь, в RAD Creations, мы хотим, чтобы вы знали, что поиск денег для оплаты места или мероприятия для диск-гольфа не должен быть за пределами разумного. Если вы ищете деньги для финансирования своего следующего предприятия по диск-гольфу, ознакомьтесь с этими советами, чтобы найти деньги.

Советы по началу работы

Недостаточно просто захотеть создать поле для диск-гольфа; вы должны приложить усилия. Это должно быть данностью, верно? Такие ассоциации, как PDGA, ADG и местные клубы, могут предоставить финансирование для поддержания жизни и процветания диск-гольфа. Но откуда вы знаете, что можете получить финансирование от этих программ? Вот несколько способов, с помощью которых вы можете начать писать заявку на получение гранта.

  • Поймите свою аудиторию: Если вы пишите, чтобы получить деньги, вы должны знать об организации, в которую вы пишите. Найдите минутку и проверьте их веб-сайты и то, что они требуют, чтобы принять ваше предложение.У PDGA есть собственный набор рекомендаций по приему заявок, а предоставленная ссылка ведет прямо к заявке. Среди прочего, вот некоторые из маркированных пунктов, которые PDGA ожидает от предложений:
    • Предложения должны поддерживать миссию Программы инновационных грантов PDGA.
    • Кандидаты могут запросить наличные деньги, членство в PDGA, товары PDGA или их комбинацию на общую сумму, не превышающую 1000 долларов США.
    • Идеи проекта должны быть новаторскими и уникальными.
    • Идеи проекта должны способствовать развитию спорта, поощряя более активное участие игроков и/или зрителей.
    • Инновационные гранты
    • не предназначены для финансирования проектирования, разработки и/или установки поля для диск-гольфа.
  • Представить доказательства: Как и в любой хорошей газете, вы должны сообщить своей аудитории, зачем вам нужны деньги. Эта ссылка приведет вас на веб-сайт, на котором вы узнаете, какие трудности могут потребовать гранта. Бедность, социальная защита и здоровье — отличные показатели того, что вы можете вскоре начать получать грант для своего района.
  • Продемонстрируйте свою способность меняться: Недостаточно просто представить доказательства того, почему вы могли бы использовать грант. Покажите доске, как вы можете изменить свое окружение! Отзывы предыдущих получателей грантов показывают, что они хотят улучшить свое окружение не только за счет строительства поля для диск-гольфа, но и за счет улучшения общества с помощью спорта. Это всего лишь несколько идей о том, что другие сделали, чтобы вы начали.
  • Предоставьте средства для выполнения вашей работы: Объясните свой бюджет и то, что деньги могут сделать для воплощения вашей мечты в реальность.Имейте в виду, что грантодатели хотели бы знать, как далеко их деньги пойдут на лучшее будущее.
  • Найдите Incorporated Disc Golf Club и Pro: У профессионалов есть связи. Мы все это знаем. Ларри из соседнего дома обязательно захочет помочь вам познакомить людей с диск-гольфом, и он знает толк. Клуб хочет помочь из-за предполагаемого дохода, а это значит, что они будут теми, с кем можно поговорить о написании гранта. Узнайте, с кем вам нужно связаться в клубе, включая советников или отделы спорта и отдыха.В любом случае, вам также обычно нужно связаться с зарегистрированным клубом, чтобы получить грант.
  • Выберите место: Найдите места, которые хорошо подходят для предлагаемой вами деятельности. Важно иметь список перспективных площадок, которые возможны, чтобы максимизировать вероятность получения гранта.
  • Напишите предложение: Мы упомянули все, что вам нужно в предложении, так что приступайте к написанию! Если вы чувствуете, что не в ладах с лингвистикой, ничего страшного! Люди в вашем клубе будут рады помочь вам начать.Эти веб-сайты здесь и здесь являются лишь основой для того, чтобы вы знали, как написать свой лучший грант. Помните, что написание предложения по диск-гольфу — это командная работа, направленная на то, чтобы максимально использовать ваше местоположение для людей в вашем районе и, возможно, во всем мире!

При написании предложения обязательно укажите в своем сообществе все, что способствует изменениям к лучшему. Ассоциации диск-гольфа любят помогать людям в достижении их желаний изменить сообщество с помощью диск-гольфа. Итак, идите туда и сделайте это!

ДИСК | МУСК Исследования

SC Вместе безопаснее: исследование распространения и внедрения приложения для уведомления о воздействии COVID-19 в национальном государственном университете

Университет Клемсона и Медицинский университет Южной Каролины объединились в инновационном новом проекте по внедрению и оценке приложения South Carolina Safer Together. Это система уведомления о воздействии, распространяемая Google и Apple и разработанная совместно Центром биомедицинской информатики MUSC и Clemson Computing and Information Technology (CCIT) с разрешения Департамента здравоохранения и контроля окружающей среды Южной Каролины (DHEC). Приложение позволяет студентам и сотрудникам Clemson присоединиться к сообществу пользователей приложения, чтобы продвигать конфиденциальное отслеживание воздействия на тех, кто загружает и активирует приложение. Если пользователь вводит положительные результаты теста, приложение связывается с другими пользователями приложения, которые потенциально могут подвергаться риску, чтобы упростить этапы тестирования.Цель приложения — обеспечить более раннее тестирование, лечение и карантин.

Д-р Рон Гимбел собрал междисциплинарную исследовательскую группу, включающую группу разработки технологии (совместно с Лесом Ленертом, доктором медицины и Джеймсом Пепином, доктором философии), группу распространения и внедрения (совместно с Кэти Мелвин, доктором философии, Кэти Стерба, доктор философии, и Кэтлин Картмелл, доктор философии) и группа анализа данных (под руководством Лайора Реннерта, доктора философии, и Кори Калбо, доктора философии) для проведения исследования внедрения для мониторинга процесса распространения приложения в сообществе Клемсона для направлять потенциальное будущее развертывание приложения в масштабах штата. Исследовательские группы приняли структуру RE-AIM, основу науки о внедрении, для руководства сбором данных исследования и измерениями. В исследовании будут охарактеризованы этапы разработки приложения, выявлены проблемы с внедрением, а также оценено отношение студентов и сотрудников к приложению и опыт его использования. Для проведения этого исследования исследовательская группа использует несколько стратегий сбора данных, включая опросы, фокус-группы, пользовательские данные и журнал отслеживания реализации, чтобы получить отзывы от ключевых заинтересованных сторон (студентов, сотрудников, руководителей, медицинских работников, членов сообщества).

Первые результаты исследования предоставили полезную информацию, показывающую, что процесс загрузки и активации приложения прост. Исследование также выявило дополнительную информацию, которая может понадобиться пользователям, о том, как делиться информацией о заражении COVID-19 и о том, как выглядит уведомление о воздействии, а также о стратегиях более широкого продвижения приложения в кампусе и добавления дополнительных «добавленных» функций. к приложению для пользователей, например интерактивные ссылки, чтобы назначить встречу для тестирования на COVID-19 или получить доступ к панели инструментов Clemson, которая показывает последние статистические данные о COVID-19 в кампусе.

Приложение SC Safer Together является частью экосистемы Clemson, которая связывает заказ тестов, отчеты о результатах тестов, направление дел и управление с уведомлением о воздействии. В целом, эта система может оказать важное влияние на снижение распространения COVID-19 в Клемсоне. Исследование внедрения предоставит ценные данные для понимания сложностей развертывания такой системы, чтобы направлять будущие усилия.

Максимальное использование ограниченных ресурсов для помощи пациентам с тяжелым течением COVID-19 по всему штату

В мае 2020 года на фоне резкого роста числа случаев заражения COVID-19 в Южной Каролине и других горячих точках по всей стране вырос спрос на ремдесивир, один из немногих препаратов, который показал положительный эффект у пациентов с тяжелой болезни за счет ускорения выздоровления пациентов с тяжелой формой COVID-19 и сокращение средней продолжительности пребывания в стационаре. В то время производитель Gilead имел ограниченные запасы ремдесивира в наличии, поэтому федеральным властям пришлось выделить доступные курсы лечения для штатов в зависимости от их количества госпитализированных пациентов с COVID-19. Процесс привел к больницам в некоторых государства имеют больше ремдесивира, чем необходимо, в то время как другие сильно страдают области без достаточно, чтобы предложить всем пациентам, которые могли бы извлечь выгоду. Ключевые принципы реализации наука использовались для определения подходящих стратегий для распространять ремдесивир, что привело к успешному принятию лечения на практике справедливым и ориентированным на пациента образом.

Юг Должностные лица Каролины рано осознали, что справедливый и прозрачный процесс было необходимо для обеспечения того, чтобы его первоначальное выделение из 74 курсов лечения пойти к тем пациентам, которые выиграют больше всего. Департамент Южной Каролины Health and Environmental Control (DHEC) и Ассоциация больниц Южной Каролины (SCHA), которому было поручено разработать такой план, обратился в администрацию Южной Каролины. ведущих экспертов по системам здравоохранения и этике для создания консультативной группы по ремдесивиру комитет.Эксперт по интенсивной терапии MUSC Health Ди Форд, доктор медицины, внесла ключевой вклад.

«Я думаю, это очень к чести DHEC и SCHA, что они действительно хотели этического рамки, чтобы сообщить, как жители Южной Каролины получили лекарство», — сказал Форд. «Ключевые этические принципы заключались в том, что процесс должен быть ориентирован на пациента, справедливым, прозрачным и клинически информированным».

Один из ключей принятое решение заключалось в том, чтобы основывать распределение на установленных клинических критериях. Однако крайне необходим был инструмент для сбора необходимой клинической информации. данные о пациентах с COVID-19, чтобы определить их соответствие требованиям.Форд сразу подумал о REDCap, Разработанный Вандербильтом инструмент для проведения исследований, доступный в MUSC. через клинику Южной Каролины и Институт трансляционных исследований (SCTR). Она часто использовала себя в качестве клинического исследователя и директора по распространению и Совместное научное внедрение (DISC) для SCTR и ноу-хау просто было в использовании. Ссылка на REDCap можно легко отправить по электронной почте для получения необходимых данных, а собранная информация затем может быть экспортирована и проанализирована.

Этот подход оказалось бы именно тем, что было необходимо для сбора важной информации. к выделению ремдесивира. Форд обратился к Ройсу Сэмпсону, M.S.N., RN, CRA, Главный администратор SCTR, за помощью. Сэмпсон отстаивал проект и помогал определить ресурсы SCTR для его поддержки. При содействии Стефани Оппенгеймер, MS, администратора REDCap и менеджер программы DISC, консультативный комитет разработал опрос REDCap для собирать клинические данные о пациентах с COVID-19, которые могут быть направлены в медицинские учреждения учреждений по всему штату.

 «Менее сорока восьми часов с момента, когда ГКТР впервые услышали об этом, мы развернули этот запрос к провайдерам — это было быстро, — сказал Форд.

В конце концов, используя эта клинически обоснованная, ориентированная на пациента система, DHEC распределила 2100 процедур курсы ремдесивира с 15 мая по 12 июля: 599 в северную часть штата, 388 в Мидлендс, 655 до Пи-Ди и 458 до Лоукантри. Наличие Существующая справедливая, прозрачная и клинически обоснованная система помогла ускорить введение этого потенциально спасительного препарата пациентам, которые нуждались в это наиболее важно и может продолжать оставаться важным, поскольку новые методы лечения и вакцины выкатил.

Адаптировано из статья, написанная Кимберли МакГи.

Эми Грант празднует 35-летие «Unguarded» выпуском ограниченного выпуска двухдискового белого винила

Изображение предоставлено «Коллективом СМИ»

Ср, 30 сентября 2020 г., 18:15

В наличии с 16 октября

Грант для участия в программе «Врачи» для обсуждения ее операции на открытом сердце

Чтобы отпраздновать 35-летие одного из самых знаковых и успешных альбомов Эми Грант, получившего премию «Грэмми» «Unguarded», Грант выпускает ограниченным тиражом двойной диск на белом виниле 1 октября. 16. Проект будет доступен во всех потоковых сервисах 30 октября. Включая полный оригинальный альбом, а также четыре концертных трека и комментарии Гранта, рассказывающие о процессе записи и многом другом, это обязательный предмет для фанатов. Полный трек-лист ниже.

Завтра Грант также появится в новом эпизоде ​​сериала «Доктора». Она расскажет об операции на открытом сердце, которую перенесла этим летом, о своем самочувствии и о том, почему она хочет, чтобы другие регулярно проходили обследование сердца.Проверьте местные списки здесь, чтобы узнать, когда и где будет транслироваться сериал «Доктора».

Также этой осенью песня Гранта «Tennessee Christmas» будет повторно представлена ​​23 октября, включая две песни, которые изначально были эксклюзивами Target, «From the Cold» и «What Child Is This», а также новую запись Гранта, поющего «The Christmas». Waltz» с Марком Мартелом будет транслироваться по радио 6 ноября. Песня будет доступна для продажи и потоковой передачи в виде двухдорожечного сингла с «Silver Bells», Grant, Martel и Michael W. Smith 2019 No.1 Рождественская коллаборация.

Трек-лист к 35-летию «Unguarded»:

СТОРОНА А

  • «Любовь другого рода»
  • «Найди способ»
  • «Куда бы я ни пошел»
  • «Я люблю тебя»
  • «Влезть в твою обувь»

СТОРОНА В

  • «Борьба»
  • «Поумнеть»
  • «Кого слушать»
  • «Шарайат»
  • «Блудный сын»

СТОРОНА C

  • «Любовь другого рода (в прямом эфире)»
  • «Любовь найдет путь (в прямом эфире)»
  • «Поумнеть (вживую)»
  • «Бой (Живой)»

СТОРОНА D

  • «Все горелки» — комментарий
  • «Карибу» — комментарий
  • «Чип-ап» — комментарий
  • «Время танцевать» — комментарий
  • «Гигантская фигура» — комментарий

Карьера Грант насчитывает более 40 лет и простирается от ее корней в Евангелии до культовой поп-звезды, автора песен, телеведущей и филантропа. С тремя мультиплатиновыми альбомами, шестью платиновыми альбомами и четырьмя золотыми альбомами ее общий объем продаж альбомов за карьеру превысил 30 миллионов и более 1 миллиарда прослушиваний по всему миру. Успех Грант в чартах был постоянным на протяжении всей ее карьеры: шесть хитов №1, 10 поп-синглов в топ-40, 17 треков в топ-40 современных треков для взрослых и несколько современных христианских чартов.

В дополнение к своим шести премиям Грэмми Грант получила 26 премий Dove Awards (в ​​том числе четыре награды «Артист года») и была удостоена звезды на Аллее славы в Голливуде, а также на Аллее славы Music City.

Принято считать, что Грант прославил современную христианскую музыку, став первым артистом СХМ, получившим платиновую пластинку, первым, кто занял первое место в поп-чартах, и первым, кто выступил на премии «Грэмми». Таким образом, ее наследие как одного из самых влиятельных художников последних четырех десятилетий гарантировано.

В апреле 2016 года Грант отпраздновала 25-летие своего культового хита «Baby Baby» выпуском во всем мире песни с участием поп-сенсации Тори Келли. «Tennessee Christmas», выпущенный в конце 2016 года, стал первым полностью новым праздничным альбомом Гранта почти за 20 лет.

В феврале этого года The T.J. Фонд Мартелла — ведущая некоммерческая организация в музыкальной индустрии, финансирующая инновационные медицинские исследования, направленные на лечение и лечение рака, — наградила Гранта премией Тони Мартелла за выдающиеся достижения в сфере развлечений на гала-концерте 2020 Honors Gala.

Свяжитесь с Эми Грант:

Здесь замечено

летающих дисков — и группа настаивает на еще

жителей округа Грант, возможно, видели больше летающих дисков в последние месяцы и могут начать видеть еще больше в будущем.Эти диски, однако, не относятся к разновидности неопознанных летающих объектов, которыми давно известен Нью-Мексико, — они принадлежат быстро развивающемуся виду спорта диск-гольф.
Сильвер Сити на самом деле опоздал с открытием диск-гольфа в Нью-Мексико. Установленные поля для игры в корзину расположены в Лас-Крусес и даже в Truth or Consequences, а в районе Руидозо есть как минимум пять полей для гольфа на различных общественных и частных землях для местных жителей и туристов. Другие сообщества Нью-Мексико также открыли для себя преимущества диск-гольфа в последние годы.
«Фармингтон на самом деле является олицетворением того, как диск-гольф может положительно повлиять на общество», — сказал Джефф Крамм, который вместе со своей женой Алисией был движущей силой в развитии местных полей для гольфа. «Фармингтон установил три поля за короткое время и сразу же заметил положительное влияние на местные отели и рестораны благодаря сообществу любителей диск-гольфа».
Краммы переехали в Силвер-Сити со Среднего Запада через Боулдер, штат Колорадо.
«На Среднем Западе курсы есть везде, — сказал он.«Когда мы приехали в Боулдер, там было только одно поле с девятью лунками».
По его словам, чтобы помочь решить эту проблему, они должны стать частью развития спорта в Боулдере, создав больше полей для гольфа.
Теперь, когда они живут здесь, пара была движущей силой планов города Сильвер-Сити по строительству курса на территории Херст-Милл между Сильвер-стрит и Пинос-Альтос-роуд. Уборка территории близится к завершению, а это значит, что вскоре последует размещение отверстий и строительство корзин и коробок-ти.
«Мы надеемся, что диски будут летать весной», — сказал Крамм. «Мы примерно на полпути к нашей цели: привлечь местные предприятия к финансированию дыр и помочь с финансированием строительства».
Чтобы узнать больше о спонсорстве лунки и помощи в скорейшем завершении проекта, свяжитесь с клубом диск-гольфа Silver City LLC по адресу silvercitydis [email protected]
Пока это поле находилось в разработке, в других части уезда.
Западный университет Нью-Мексико арендовал государственную землю к северу от США.S. 180 и к востоку от объездной дороги 32-й улицы, за Big O Tyres, по собственному маршруту, также в разработке.
«В ожидании финансирования, надеюсь, мы сможем поставить корзины на место этим летом. Это не курс WNMU», — сказала Кэти Уайтман, директор Центра устойчивого будущего WNMU. «Это курс для сообщества. Университет просто использует свои ресурсы, чтобы запустить этот проект».
Следующим шагом для этого проекта является представление университетом плана участка на утверждение штата.Как только это произойдет, можно начинать строительство.
Третье поле для диск-гольфа находится в разработке в Форт Баярд.
Деревня Санта-Клара ведет переговоры с Государственным управлением по сохранению исторических памятников, чтобы убедиться, что курс не повлияет негативно на усилия по сохранению истории этого района.
«Мы представили один проект поля, и они попросили нас переместить несколько лунок», — сказала Шейла Хадман, клерк-казначей Санта-Клары. «Мы собираемся представить новый курс, и как только мы получим от них одобрение, мы будем двигаться вперед.
Некоторым местным игрокам в диск-гольф пришлось играть на так называемых «объектных» полях в этом районе. Поле с объектами обычно проводится на общественных землях, и игроки используют прочные предметы, такие как стволы деревьев или указатели, в качестве цели для каждой лунки, в отличие от корзины с цепями, предназначенной для ловли диска, используемого на разрешенном поле. Хотя наличие нескольких обслуживаемых полей в этом районе, безусловно, порадует эту группу, организаторы говорят, что усилия по созданию полей направлены не только на то, чтобы успокоить местных поклонников диск-гольфа, но и на то, чтобы привлечь новых игроков.
«Наша цель состояла в том, чтобы просто создать место, где местные жители могли бы влюбиться в спорт, — сказал Крамм. «Участок Hearst имеет отличную планировку, с перепадами высот и прибрежной зоной, проходящей через него. До него легко добраться с Сильвер-стрит, и там проходит велосипедная дорожка. Мы рады видеть, что есть и другие планы».
С Аароном Роджерсом можно связаться по адресу [email protected] lypress.com.

Диски в несоосных бинарных системах | Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества

Аннотация

Мы проводим моделирование SPH для изучения прецессии и изменений в выравнивании между околопервичным диском и двойной орбитой в смещенных двойных системах. Мы находим, что процесс прецессии может быть описан в приближении жесткого диска, где диск рассматривается как твердое тело, взаимодействующее с двойным компаньоном только гравитационно. Прецессия также вызывает изменение выравнивания между осью вращения диска и осью вращения главной звезды. Этот тип выравнивания имеет большое значение для объяснения происхождения планетарных систем, смещенных относительно вращения орбиты. Однако мы обнаруживаем, что приближение жесткого диска не может описать изменения в выравнивании между диском и двойной орбитой.\circ$|⁠. Это означает, что сильно смещенные системы станут более совмещенными, но слегка смещенные системы станут более смещенными.

1 ВВЕДЕНИЕ

У молодых звезд часто наблюдаются диски из газа и пыли, которые являются остатками процесса звездообразования и местами формирования планет.

Наблюдается, что многие планетные системы «смещены», то есть ось вращения звезды и ось орбиты планетной системы различны (Winn et al. 2009а,б, 2010; Батыгин 2012). Это может быть связано со смещением диска (например, Tremaine 1991; Bate, Lodato & Pringle 2010; Walch et al. 2010; Fielding et al. 2015) или из-за близких столкновений (например, Thies et al. 2011; Rosotti et al. 2014), или из-за миграции (например, Fabrycky & Tremaine 2007; Nagasawa, Ida & Bessho 2008), или может быть из-за магнитных крутящих моментов (Lai, Foucart & Lin 2011).

Многие (возможно, подавляющее большинство) молодых звезд находятся в кратных системах (например, Матье, 1994; Пейшенс и др.\circ$| (Роккатаглиата и др., 2011). Действительно, диски, окружающие архетипическую тройку Т Тельца (расстояние между T Tau N и T Tau Sab ≳100 а.е.), также оказываются относительно смещенными относительно друг друга (Skemer et al. 2008; Ratzka et al. 2009). Судя по этим наблюдениям, компоненты в смещенных системах, по-видимому, имеют взаимные расстояния ≳100 а.е.

Смещенные диско-бинарные системы могут изначально формироваться в турбулентной среде (так же, как смещенные диски выше, например, Bate, Bonnell & Bromm 2003; Goodwin, Whitworth & Ward-Thompson 2004a,b; Walch et al.\circ$| (угол Козаи) компланарными встречами. 1

В этой статье мы изучаем, как развиваются диски в несовмещенных бинарных системах. В частности, мы исследуем, как относительная ориентация диска, первичной звезды и вторичной звезды изменяется по мере того, как периодические взаимодействия звезда-диск приводят к обмену между вращательным моментом диска и орбитальным моментом количества движения двойной системы (например, Papaloizou & Terquem 1995). ; Бейт и др., 2000).

В разделе 2 мы вводим геометрию и основы проблемы.В разделе 3 мы описываем начальные условия моделирования. Затем результаты представлены в Разделе 4. Мы анализируем и обсуждаем некоторые результаты в Разделе 5. Наконец, заключение дается в Разделе 6.

В этом разделе мы представляем аналитическое описание прецессии и изменений в выравнивании диска и компаньона в смещенной двойной системе. Таким образом, у нас есть система с первичной в центре и орбитальными плоскостями, связанными с диском и компаньоном.Относительное положение этих плоскостей можно описать углами между их соответствующими векторами углового момента. Когда диск и напарник смещены, на диск действует крутящий момент со стороны напарника (и наоборот), и диск меняет свое выравнивание, а также прецессирует.

2.1 Системы координат

В любой момент времени нас интересуют три системы координат.

Первичный спин. Первая система определяется вращением главной звезды с вектором углового момента J p , который мы предполагаем постоянным. 2 Это устанавливает неизменную первичную систему координат ( x , y , z ), в которой первичная координата находится в точке (0,0,0), а J p находится в положительном z z -направление.

Орбита-компаньон. Вторая система ( x ′, y ′, z ′) определяется орбитой звезды-компаньона, также с центром в главной звезде. Спутник имеет мгновенный вектор орбитального углового момента J b в положительном направлении z ′.{\ простое} $ | ⁠. Обратите внимание, что мы фиксируем систему координат ( x ′, y ′, z ′), чтобы она не двигалась. На самом деле обмен угловым моментом между диском и компаньоном изменит орбиту компаньона. Однако для параметров, которые мы используем, в полном угловом моменте преобладает орбитальный угловой момент компаньона (| J p | ≪ | J d | ≪ | J b |) и так что орбита компаньона меняется не очень сильно.

Вращение диска. Третья система ( x ′, y ′, z ′) определяется вращением диска (которое определяется процессом усреднения, который мы опишем позже), и снова центрируется на первичной системе. Вектор углового момента диска J d определяет положительное направление z ′, а линия узлов (т. е. там, где плоскость орбиты двойной системы пересекает плоскость вращения диска) определяет x ′.{\ простое \ простое} $ | ⁠. Обратите внимание, что орбиты диска и двойной системы могут быть прямыми ( J d · J b > 0) или ретроградными ( J d · J b b 0).

Системы координат и углы показаны на рис. 1. Первичная точка находится в центре фигуры и в центре системы координат. Орбитальная плоскость компаньона показана синим кругом с компаньоном в позиции ( r , θ) (вверху справа).Плоскость диска показана пунктирным красным кружком. В плоскости диска находится массовый элемент d M на расстоянии R от основного, значение которого мы опишем позже.

Рисунок 1.

Иллюстрация смещенной бинарной системы. Система состоит из (1) первичной звезды в начале координат, (2) околопервичного диска и (3) вторичной звезды, вращающейся на расстоянии r от первичной. Пунктирная красная окружность и сплошная синяя окружность представляют плоскость вращения диска и орбитальную плоскость бинарной системы соответственно.Пересечение двух плоскостей создает линию узлов, которая используется в качестве оси x ′ системы координат ( x ′, y ′, z ′). См. текст для определений координат и переменных.

Рис. 1.

Иллюстрация смещенной бинарной системы. Система состоит из (1) первичной звезды в начале координат, (2) околопервичного диска и (3) вторичной звезды, вращающейся на расстоянии r от первичной. Пунктирная красная окружность и сплошная синяя окружность представляют плоскость вращения диска и орбитальную плоскость бинарной системы соответственно.Пересечение двух плоскостей создает линию узлов, которая используется в качестве оси x ′ системы координат ( x ′, y ′, z ′). См. текст для определений координат и переменных.

Затем мы должны рассмотреть три угла:

  1. Угол смещения звезды и диска, ψ, между J p и J d .{\prime \prime}\cdot \hat{\boldsymbol {z}}\right).{\ простое число}} \ справа]. \end{equation}

    (3) Угол прецессии положителен в прямой системе и отрицателен в ретроградной системе.
  2. Стоит отметить, что угол ψ также может быть записан через ϕ и δ. В простом случае, когда изменение угла δ мало, J d будет прецессировать почти по кругу вокруг J b . Хорда, стягивающая угол ψ (с единичной длиной 2 sin (ψ/2)) примерно равна хорде, стягивающей угол ϕ (с единичной длиной 2 sin δ|sin (ϕ/2)|).{\ простое \ простое число}}} {J _ {\ mathrm {d}}}. \end{equation}

    (6)

    Здесь мы показываем, как определяется крутящий момент T ″ на диске от компаньона. Упростим задачу, рассматривая диск как твердое тело. Объемное движение диска будет зависеть только от гравитационного момента , действующего на диск как на единый объект. Мы называем этот вид крутящего момента крутящим моментом твердого тела , чтобы отличить его от приливного крутящего момента , который связан с текучестью диска.Это приближение явно игнорирует приливной крутящий момент и другие виды крутящего момента, такие как встречный крутящий момент (например, Korycansky & Papaloizou 1995, для копланарных систем).

    Крутящий момент жесткого тела на жестком диске равен

    \begin{eqnarray} \boldsymbol {T} = \int _{\mathrm{disc}}\boldsymbol {R} \times \boldsymbol {f} \,\, \mathrm{d}{M}, \end{eqnarray}

    (7)где f — сила на единицу массы (ускорение), обусловленная вторичной звездой, действующая на элемент массы d M радиусом R на диске (см.{2})}{1-e\sin\theta}, \end{equation}

    (9)где a и e — большая полуось орбиты и эксцентриситет орбиты компаньона. Член 1/| р р | 3 в уравнении (8) можно записать как 1/ r 3 (1 + ε) 3/2 , где ε = [ R 2 − 2( R 9005 ) )]/ р 2 . Для диска с радиусом R r альтернативная форма члена может быть расширена рядом Тейлора.{2}}\right]\left({\boldsymbol {R} \times \boldsymbol {r}}\right). \end{equation}

    (11)Чтобы интегрировать уравнение (7) для получения моментов компонентов для уравнений (5) и (6), удобно использовать координаты диска для описания векторов положения R и r .В координатах ( x ‘, y ‘, z ‘) вектор положения R элемента массы d M равен

    \begin{equation} \boldsymbol {R} = R(\cos \varphi ,\,\sin \varphi ,\,0) \end{equation}

    (12) и вектор положения r вторичной звезды равен

    \begin{equation} \boldsymbol {r} = r(\cos (\theta +\phi),\,\sin (\theta +\phi)\cos \delta,\,\sin (\theta +\phi)\sin \delta) .\end{equation}

    (13)Можно найти, что произведения векторов R и r равны

    \begin{equation} \boldsymbol {R} \cdot \boldsymbol {r} = Rr\left[\cos (\theta +\phi)\cos \varphi +\sin (\theta +\phi)\cos \delta \sin \varphi \right ] \end{equation}

    (14) и

    \begin{eqnarray} \boldsymbol {R} \times \boldsymbol {r} &=& Rr\bigl (\sin (\theta +\phi )\sin \delta \sin \varphi ,\,\nonumber\\ &&-\sin (\theta +\phi )\sin \delta \cos \varphi ,\nonumber\\ &&\sin (\theta +\phi )\cos \delta \cos \varphi -\cos (\theta +\phi )\sin \varphi \bigr ). {\ простое число \ простое число}}) $ | ⁠.{4 п} {4 п}. \end{equation}

    (17)

    2.3 Скорость прецессии и выравнивания

    Угловой момент Дж d , необходимый для уравнения (5) и (6) для плоского диска, может быть получен из рассмотрения кольца радиусом R , шириной d R и тангенциальной скоростью v  = ( GM p / R ) 1/2 , где M p — масса главной звезды. Угловой импульс Annulus D J

    D

    R V D M = 2πΣ ( GM P ) 1/2 R 3/2 D Р .{2{\rm \pi}}\sin\left[2\left(\theta +\phi\right)\right](1-e\sin\theta)\,\mathrm{d}{\theta}. \end{equation}

    (24)Однако, если мы пренебрежем изменением ϕ, как мы это делаем при нахождении |$\dot{\left\langle \phi \right\rangle }$|⁠, интеграл равен нулю (т.е. нет чистое изменение выравнивания жесткого диска). Однако угол ϕ меняется в течение орбитального периода, и, таким образом, чистое изменение не равно нулю. Мы обсудим это позже в разделе 5.2.

    3 НАСТРОЙКА МОДЕЛИРОВАНИЯ

    В этой работе мы проводим гидродинамическое моделирование гладких частиц (SPH; Gingold & Monaghan, 1977; Lucy, 1977; Monaghan, 1992) для исследования объемной эволюции циркумпервичных дисков в несоосных системах.Моделирование выполняется с использованием высокопроизводительного кода SPH seren (Hubber et al. 2011). В коде используется метод, представленный Stamatelos et al. (2007) для рассмотрения радиационного нагрева и охлаждения диска.

    Процедуры начинаются с создания системы звезда-диск, главная звезда которой представлена ​​стоковой частицей (см., например, Bate, Bonnell & Price 1995) с первичной массой M p  = 0,5 M и радиусом аккреции 0,5 а.е. Диск имеет начальную массу M d  = 0.07 M , внутренний радиус R в  = 0,5 а.е. и внешний радиус R из  = 40 а.е. Эта система разработана на 1 тыс. лет, чтобы гарантировать, что диск находится в квазистационарном состоянии.

    Затем мы создаем смещенную двойную систему, добавляя стоковую частицу, чтобы представить вторичную звезду с массой M s  = 0,1 M и радиусом аккреции 0,5 а.е. с различными большими полуосями, эксцентриситетами и начальными наклонениями.

    Мы предполагаем, что это представляет собой физическую ситуацию, в которой двойная система с широким компаньоном сформировала циркумпервичный диск изолированно от (дальнего) компаньона.Затем столкновение возмущает орбиту компаньона, заставляя его начать взаимодействовать с диском.

    3.1 Изолированные системы звезда-диск

    Здесь мы представляем начальные условия системы первичного диска, которая ослаблена перед добавлением компаньона.{-p}, \end{equation}

    (25)где p  = 0.5 — степенной индекс, Σ 1 — поверхностная плотность на радиусе R  = 1 au.

    Значение Σ 1 можно рассчитать, предположив, что диск плоский, так что масса кольцевой полосы радиуса R может быть записана как d M  = 2πΣ R  d R . Сравнение интегральной массы диска в радиусе 0,5 ≤ R ≤ 40 au с M d  = 0,07 M дает нам Σ 1  = 6.615 × 10 −5  M   au −2 (∼588 г см −2 ) для нашего диска. Отметим, что начальные значения p и Σ 1 не являются решающими, так как частицы в диске быстро перераспределятся в соответствии с (искусственной и реальной) вязкостно-температурной структурой диска (см. результаты ниже).

    Для температурной структуры диска мы используем модифицированную степенную функцию

    \begin{equation} T (R) = T_ {1} \ left (\ frac {R} {1 {\ rm \, au}} \ right) ^ {-q} + T _ {\ infty}, \end{equation}

    (26)где q – степенной показатель, T 1 – температура при R  = 1 au, а T  = 10355 K фоновое излучение .

    В отличие от плотности, нижележащая минимальная температура накладывается на частицы в диске в зависимости от их текущего расстояния от первичной частицы. То есть частицы на радиусе R будут иметь температуру не менее T ( R ) (она может быть выше из-за шока, но не может опускаться ниже этого значения).

    В данной работе проводится проверка устойчивости дисков с температурными индексами q  = 0,5 (развальцовка), 0,75 (плоский диск) и 1; и температуры T 1 = 300 К, 600 К и 1200 К.

    Для основного набора симуляций системы имеют диск с индексом q  = 0,75, температуру T 1  = 300 K (см. раздел 4.1), разрешение после релаксации (см. ниже) чуть меньше 300 k частицы.

    3.1.2 Вязкость и разрешение

    Параметры искусственной вязкости |$\alpha _{\rm \scriptscriptstyle {SPH}}$| и |$\beta _{\rm \scriptscriptstyle {SPH}}$| играют важную роль в контроле искусственной вязкости при моделировании SPH (например,г. Монаган 1997; Цена 2008 г.). В нашем моделировании используется стандартный рецепт вязкости с |$\alpha _{\rm \scriptscriptstyle {SPH}} = 0,1$| и | $ \ бета _ {\ rm \ scriptscriptstyle {SPH}} = 0,2 $ | ⁠. Мы не используем никаких дополнений к вязкости (например, переключатель вязкости Balsara (Balsara 1995)).

    Большинство симуляций выполняются с начальным разрешением 3 × 10 5 частиц. Ряд симуляций с более низким разрешением (1,5 х 10 5 частиц) и более высоким разрешением (6 х 10 5 частиц) также выполняется для исследования сходимости.

    Моделирование завершается, когда диск представлен менее чем 10 4 частицами, так как в этот момент мы не можем определить какую-либо умеренно реалистичную структуру диска и вообще не можем поверить в эволюцию диска.

    3.2 Построение рассогласованных двойных систем

    После того, как наш диск расслабился на 1 тыс. лет, мы добавили (смещенную) звезду-компаньон с массой M s  = 0,1 M . Звезда-компаньон запускается с радиусом апастрона r max = 300 а.е. от главной звезды.\circ$| являются ретроградными.

    3.3 Определение оси вращения диска

    В несоосных системах мы ожидаем увидеть прецессию и изменение выравнивания между диском и первичным диском, а также диском и компаньоном (что измеряется их векторами углового момента J d , J b и J стр ). Они описываются в терминах углов ϕ, δ и ψ.

    Чтобы вычислить эти углы, мы должны сначала определить базисные векторы координат из J d и J b .Однако вектор J d не может быть однозначно определен при моделировании, потому что размеры диска после возмущения вторичной звездой определены нечетко, и в диске могут появиться искажения. К счастью, нам требуется только направление J d (а не его величина), и мы вычисляем его по среднему вектору углового момента частиц SPH в пределах 40 а.е. от первичного. Мы находим, что этот диапазон содержит как достаточное количество частиц, чтобы избежать шума при низком разрешении, так и достаточно близкий, чтобы не включать частицы, принадлежащие какому-либо вторичному диску, который может образоваться в системах с большим эксцентриситетом (ближайшее расстояние между звездами составляет 75 au для сопутствующих товаров с e  = 0.6).

    4 РЕЗУЛЬТАТА

    4.1 Устойчивость изолированных систем звезда-диск

    Прежде чем приступить к изучению эволюции циркумпервичных дисков в смещенных бинарных системах, мы сначала исследуем эволюцию циркумпервичного диска изолированно. В этом подразделе мы обосновываем наш выбор дисков с параметрами q  = 0,75 и T 1  = 300 K как долгоживущие и стабильные по отдельности и являющиеся разумными представлениями реальных дисков.

    В течение первых нескольких сотен лет диск быстро переходит в квазистационарное состояние, когда такие параметры, как плотность в заданном положении, постепенно изменяются со временем. При радиационном нагреве и охлаждении, обработанном Стамателлосом и соавт. (2007) вертикальная структура диска характеризуется его температурной структурой, как показано на рис. 3. На этом рисунке показаны графики плотности в поперечном сечении для дисков с разными температурами (300 K, 600 K и 1200 K сверху вниз). строку в нижнюю строку) и индексы температуры ( q  = 0.5, 0,75 и 1 из левого столбца в правый). Диски с более низкими q и более высокими T 1 (внизу слева) «более пушистые», поскольку они имеют более высокие температуры на заданном радиусе. Мы также обнаруживаем, что чем горячее диск, тем выше скорость аккреции на центральную звезду, поскольку давление по всему диску выталкивает частицы во внутренние области и (пустое) опускание.

    Рис. 3.

    Графики плотности в поперечном сечении систем звезда-диск после эволюции в течение 1 тыс. лет.Каждая система имеет различные температурные структуры, параметризованные индексом q и температурой T 1 . Панели в одном столбце имеют одинаковый индекс q : слева направо, q  = 0,5, 0,75 и 1. Панели в одном ряду имеют одинаковую температуру T 1 : сверху вниз, T 1  = 300 K, 600 K и 1200 K.

    Рис.Каждая система имеет различные температурные структуры, параметризованные индексом q и температурой T 1 . Панели в одном столбце имеют одинаковый индекс q : слева направо, q  = 0,5, 0,75 и 1. Панели в одном ряду имеют одинаковую температуру T 1 : сверху вниз, T 1 = 300 K, 600 K и 1200 K.

    Обычно мы расслабляем диски на 1 тыс. лет перед добавлением звезды-компаньона.Однако для проверки долговременной стабильности мы усовершенствовали диски до тех пор, пока разрешение не стало меньше 50 000 частиц. Мы хотим найти параметры дисков, которые позволят создать долгоживущие и гравитационно стабильные диски, которые можно будет использовать в качестве исходных дисков. Причина этого в том, что мы не хотим, чтобы вековые процессы управляли эволюцией диска, а хотим, чтобы изменения в диске управлялись компаньоном.

    Гравитационная устойчивость диска на радиусе R от центральной звезды может быть выражена через параметр Тоомре Q ( R ) (Toomre 1964) и параметр времени охлаждения β cool ( R ) (Гэмми 2001).Диск считается гравитационно неустойчивым , если Q ( R ) ≲ 1 и β холодный ( R ) ≲ 3. Однако если выполняется только один из критериев, диск по-прежнему гравитационно устойчивы.

    Значения Q ( R ) и β холодный ( R ) дисков на рис. 3 от времени t  = 1 kyr (самый светло-серый) с шагом 50 серый ) до разрешения менее 50 k частиц показаны на рис.4. Мы видим, что все диски с t  > 1 тыс. лет имеют Q ( R ) и/или β холодный ( R ) значительно выше критериев неустойчивости. Следовательно, все диски гравитационно стабильны и вряд ли спонтанно фрагментируются.

    Рис. 4.

    Изменения параметра Toomre Q (верхние панели) и параметра времени охлаждения β cool (нижние панели) дисков с различной температурной структурой показаны на рис. 3. Линии на каждой панели представляют собой моментальные снимки от до  = 1 тыс. лет (самый светлый серый) с шагом 50 тыс. лет (темно-серый).

    Рис. 4.

    Изменения параметра Toomre Q (верхние панели) и параметра времени охлаждения β cool (нижние панели) дисков с различной температурной структурой показаны на рис. 3. Линии на каждой панели представляют собой снимки в раз от до  = 1 тыс. лет (самый светлый серый) с шагом 50 тыс. лет (темно-серый).

    Мы также требуем, чтобы наши диски были долговечными и гравитационно-стабильными. На рис. 5 показаны профили плотности дисков с рис. 3 с шагом 50 тыс. лет, как и на рис.4. Чем больше линий представлено на рис. 5, тем дольше живет диск (больше представлено снимков 50 тысяч лет) и чем ближе друг к другу расположены линии, тем меньше диск изменил свой профиль плотности со временем. Мы видим, что более холодные диски (выше — q и ниже — T 1 вверху справа) живут дольше и изменяются меньше, чем более горячие диски. В наших симуляциях это неудивительно, поскольку более высокое давление в более горячих дисках приводит к нарастанию на первичный диск, и тогда диск должен перестроиться.

    Рисунок 5.

    Изменения профилей плотности (поверхностная плотность, Σ, в зависимости от расстояния, R ) дисков в том же наборе, что и на рис. 4, с той же окраской линий.

    Рисунок 5.

    Изменения профилей плотности (поверхностная плотность, Σ, в зависимости от расстояния, R ) дисков в том же наборе, что и на рис. 4, с той же окраской линий.

    С точки зрения как стабильности, так и срока службы самый холодный диск с q  = 1 и T 1  = 300 K (верхняя правая панель на всех графиках) был бы лучшим выбором для моделирования.Однако наблюдения и теория предполагают значение степенного индекса q ∼ 0,43–0,75 и температуры T 1 ∼ 100–400 K (например, Pringle 1981; Chiang & Goldreich 1997; Andrews & Williams 2007). . Поэтому мы используем диски с q  = 0,75 и T 1  = 300 K (верхняя средняя панель на всех графиках) в качестве компромисса между числовой/физической стабильностью и долговечностью, а также в качестве соответствия реальным дискам.

    4.2 Эволюция дисков в бинарных системах

    В этом подразделе мы представляем результаты нашего исследования дисков в несогласованных двойных системах. Мы помечаем симуляции именем формы, например. «pe6d450», который содержит информацию об орбите спутника.

    1. Первый символ — это направление орбиты, p — вперед, r — назад.

    2. Начальный эксцентриситет e , напр. e2 для e  = 0.\circ$|⁠. Начальные условия и метки основного набора симуляций перечислены в таблице 1. Позже мы также введем начальное количество частиц в диске, но пока все симуляции имеют 300 k частиц.

      Таблица 1. Орбитальные конфигурации

      и метки для основного набора симуляций. δ — начальный угол смещения компаньона, e — начальный эксцентриситет компаньона, а «Метка» — это сокращение, используемое для обозначения моделирования в тексте и на рисунках.{\circ}$|5 0 re0d225 Таблица 1.

      Орбитальные конфигурации и метки для основного набора симуляций. δ — начальный угол смещения компаньона, e — начальный эксцентриситет компаньона, а «Метка» — это сокращение, используемое для обозначения моделирования в тексте и на рисунках.

      δ . е .{\circ}$|5  re0d225 

      Обратите внимание, что результаты повсюду зависят от разрешения и, в частности, от соотношения между искусственной вязкостью SPH и эффективной вязкостью диска, которое получается при этом, что крайне -тривиальные (см., например, Lodato & Price, 2010; Rosotti et al., 2014). Поэтому следует соблюдать осторожность при сравнении только общих тенденций наших результатов с аналитическими прогнозами: точные числа/временные масштабы и т. д. почти наверняка будут варьироваться в зависимости от разрешения, точной формы искусственной вязкости и т. д.и следует относиться с осторожностью.

      4.2.1 Выровненные системы

      Прежде чем обсуждать несоосные системы, стоит очень быстро рассмотреть соосные (компланарные) системы. Мы обнаружили, что приливные возмущения от компаньона оказывают незначительное влияние на стабильность диска, и диск остается стабильным до конца моделирования. Передача углового момента диска наружу заставляет диск расширяться и заполнять свою полость Роша на плоскости, что приводит к передаче массы от диска к звезде-компаньону.Переносимая масса образует вторичный диск вокруг компаньона, который вращается в том же направлении, что и первичный (против часовой стрелки).

      В выровненных системах с высокоэллиптическими орбитами ( e  = 0,6) приливные эффекты компаньона достаточно сильны, чтобы генерировать спиральные волны плотности в диске во время перицентрического прохода. Однако скорость аккреции массы главной звезды лишь незначительно меняется в ответ на прохождение компаньона даже в системе с e  = 0.6. Следовательно, приливные эффекты наших двойных компаньонов не очень сильно влияют на стабильность или долговечность наших дисков. Это позволяет нам исследовать смещенные диски с некоторой уверенностью в том, что видимые нами эффекты в значительной степени связаны с их смещением.

      4.2.2 Прецессия в несоосных системах

      Вектор углового момента диска будет прецессировать вокруг вектора углового момента компаньона, а угол в любой момент равен ϕ.

      Изменение угла прецессии ϕ со временем систем в основном наборе симуляций показано на рис.\circ = -4$| завершили четыре ретроградных цикла. Каждая кривая заканчивается в тот момент, когда разрешение диска становится меньше 10 k частиц (т. е. мы уже совсем не можем верить нашим результатам).

      Рис. 6.

      Изменения угла прецессии (ϕ) во времени ( t ) для систем с разными начальными углами смещения и эксцентриситетами (обозначения см. в тексте).

      Рис. 6.

      Изменения угла прецессии (ϕ) во времени ( t ) для систем с разными начальными углами смещения и эксцентриситетами (обозначения см. в тексте).

      Первая (неудивительная) вещь, которую следует отметить на рис. 6, заключается в том, что смещенные вперед компаньоны производят прецессию в прямом направлении (положительное ϕ), а спутники в обратном направлении производят прецессию в обратном направлении (отрицательное ϕ).\circ$| (четыре красные линии над ϕ = 0 на рис.6), pe6d450 прецессирует быстрее, чем pe4d450, pe2d450 и pe0d450 (темная линия круче).

      Это поведение согласуется с поведением, предсказанным уравнением (23), где усредненная по времени скорость прецессии имеет вид cos δ и (1 −  e 2 ) −3/2 . Мы исследуем это позже в разделе 5.1.

      4.2.3 Угол смещения диска-компаньона

      Так же как и прецессия, угол смещения диска-компаньона δ изменяется от его начального значения δ , как следствие передачи углового момента между объектами.\circ$|⁠, например pe0d050-225, re0d225 и re0d450: вместо этого системы пытаются сместить себя. Такое поведение имеет решающее значение, поскольку оно может предотвратить выравнивание несогласованных систем. Несоосные системы могут не выровняться в течение срока службы диска. Такое поведение обусловлено наличием двух крутящих моментов, к которым мы вернемся в следующем подразделе.

      Кроме того, еще одной характеристикой изменения выравнивания является кивательное движение между средней плоскостью диска и орбитальной плоскостью.Движение заставляет значение δ колебаться два раза за бинарную орбиту, как следует из члена sin [2(θ + ϕ)] в уравнении (20). Амплитуда колебаний составляет лишь доли градуса, чего достаточно, чтобы кривые на рис. 7 выглядели слегка нерегулярными.

      4.2.4 Изменения орбиты спутника

      Помимо того, что компаньон меняет ориентацию диска, диск вызывает изменения большой полуоси ( a ), эксцентриситета ( e ) и ориентации компаньона.{2})}$|⁠, где Дж b — величина Дж b . Изменения в а и е всех систем на рис. 7 показаны на рис. 8.

      Рис. 8.

      Изменения большой полуоси, a , (верхняя панель) и эксцентриситета, e , (нижняя панель) во времени, t . Системы с e  = 0 на графике (б) не отмечены, так как их кривые изменяются незначительно и накладываются друг на друга.См. в тексте значение меток.

      Рис. 8.

      Изменения большой полуоси, a , (верхняя панель) и эксцентриситета, e , (нижняя панель) во времени, t . Системы с e  = 0 на графике (б) не отмечены, так как их кривые изменяются незначительно и накладываются друг на друга. См. в тексте значение меток.

      На верхней панели рис. 8 показана эволюция большой полуоси компаньона. Все системы имеют один и тот же начальный апастрон в 300 а.е., но разные большие полуоси, поскольку они имеют разные эксцентриситеты.На нижней панели рис. 8 показано изменение эксцентриситетов для и  = 0, 0,2, 0,4 и 0,6. Обратите внимание, что все системы e  = 0 наложены друг на друга в нижней части графика, поскольку орбиты с нулевым эксцентриситетом существенно не изменяют их эксцентриситеты.

      Из обеих панелей видно, что изменение на и на не простое. В частности, и могут как увеличиваться, так и уменьшаться в разных системах. Здесь изменения параметров орбиты говорят нам о чистом крутящем моменте, действующем на бинарную орбиту.

      Если мы рассмотрим изменение a в прямой системе с e  = 0 (круговая орбита), то величина J b пропорциональна только |$\sqrt{a}$|⁠. Из рис. 8(a) изменение a говорит нам о том, что J b имеет тенденцию к увеличению в системах с низким значением δ (например, pe0d225-000) и уменьшению в системах с высоким значением δ (например, pe0d450-900). . С точки зрения крутящего момента это означает, что компонент крутящего момента, действующий на бинарную орбиту, меняет свое направление с параллельного J b в системах с низким δ на антипараллельное J b в системах с низким δ. системы с высоким значением δ при некотором значении δ (между 22| $_{.\circ$|⁠).

      Это можно понять, если рассматривать крутящий момент как сумму двух (или более) крутящих моментов, действующих друг против друга и имеющих амплитуды, которые зависят от δ. Двумя наиболее вероятными крутящими моментами являются приливный крутящий момент и встречный крутящий момент.

      Приливный крутящий момент возникает из-за гравитационного взаимодействия между компаньоном и жидкостью диска.

      Вращающий момент на столкновении возникает из-за силы сопротивления, возникающей во время столкновений между компаньоном и диском. Поскольку направление силы сопротивления, действующей на компаньона, в основном противоположно азимутальному направлению движения, направление встречного крутящего момента будет более или менее противоположным направлению J b .Следовательно, встречный крутящий момент всегда стремится уменьшить величину Дж б . Из рис. 8(a) видно, что влияние встречного крутящего момента увеличивается с уменьшением периастра (сравните pe0d450 с pe4d450) и увеличением относительной скорости диска-компаньона (сравните pe0d450 с re0d450).

      Направление приливного момента, с другой стороны, может быть определено по изменению J b (или a ) в проградных системах с низким δ, где приливное взаимодействие доминирует над встречным взаимодействием (поскольку скорость столкновения близка к нулю).\circ$|⁠, направление приливного крутящего момента будет лежать где-то между J b и J d . Мы обсудим роль крутящих моментов в изменении δ в разделе 5.3 ниже.

      4.2.5 Угол смещения звезды и диска

      Угол смещения звезды и диска (ψ) периодически изменяется вследствие прецессии. На рис. 9 показано, как изменяется угол ψ по отношению к ϕ в системах pe0d225, pe0d450 и pe0d675, т.е. в тех же системах, что и на рис.2. Мы можем видеть, что значение ψ изменяется от 0 до <2δ , как следует из уравнения (4).

      Рис. 9.

      Изменение угла рассогласования звезда–диск ψ в системах pe0d225, pe0d450 и pe0d675. Сравните этот рисунок с рис. 2, где δ предполагается постоянным.

      Рис. 9.

      Изменение угла рассогласования звезда–диск ψ в системах pe0d225, pe0d450 и pe0d675. Сравните этот рисунок с рис. 2, где δ предполагается постоянным.

      Изменение угла ψ из-за прецессии является одним из возможных объяснений смещения орбиты вращения, обнаруженного в экзопланетных системах (Батыгин, 2012). Поскольку срединная плоскость диска определяет орбитальную плоскость планет, которые формируются в диске, ось орбиты планет позже будет смещена относительно оси вращения центральной звезды, если исходная система звезда-диск имеет ψ > 0.

      4.2. 6 Разрешение и цифры

      Разрешение — одна из основных числовых проблем при моделировании дисков с использованием SPH.В наших смоделированных несоосных системах использование более низкого разрешения (числа частиц) приводит к увеличению скорости прецессии и изменения выравнивания, как показано на рис. 10.

      Рис. 10.

      Изменения угла прецессии (ϕ, верхняя панель) и угла смещения (δ, нижняя панель) во времени ( t ). Для систем pe0d225 и pe0d450 с дисками из частиц 150 k, 300 k и 600 k.

      Рис. 10.

      Изменение угла прецессии (ϕ, верхняя панель) и угла смещения (δ, нижняя панель) во времени ( t ).\circ$| (красные линии) начальные смещения, ϕ изменяется медленнее при более высоких разрешениях.

      На нижней панели рис. 10 показано изменение угла совмещения δ со временем (та же легенда, что и на панели выше). Опять же, мы видим, что диски с более высоким разрешением меняют свое выравнивание медленнее.

      Меньшая скорость изменения при использовании более высокого разрешения обусловлена ​​уменьшением эффекта искусственной вязкости. Однако мы видим, что диски с высоким и низким разрешением имеют очень похожие конечные состояния, несмотря на то, что дискам с более высоким разрешением требуется больше времени (физически) для достижения этого состояния.

      5 АНАЛИЗ И ОБСУЖДЕНИЕ

      5.1 Скорость прецессии

      Цель этого подраздела состоит в том, чтобы исследовать непротиворечивость модели жесткого диска в описании процесса прецессии. Изучая эволюцию углов прецессии на рис. 6, мы видим, что скорости прецессии примерно соответствуют аналитическому выводу уравнения (23). То есть системы с быстрой прецессией имеют низкий δ и высокий e (или малый a ).

      Теперь мы сравним скорость прецессии, рассчитанную по уравнению (23), со скоростью, полученной при моделировании (с помощью полиномиальной регрессии). При вычислении |$\dot{\left\langle \phi \right\rangle}$| из уравнения (23) значения всех входных параметров берутся непосредственно из результата, за исключением степенного индекса p и радиуса R d , которые получаются из оценки.

      Значением индекса p является наклон кривой поверхностной плотности в определенном радиальном диапазоне (см.5). Чтобы избежать шума и осложнений от потенциально малоплотных и возмущенных внешних областей, мы вычисляем значение p только в пределах 40 а.е. от центральной звезды. По мере развития системы и изменения диска значение p меняется. В большинстве случаев значение варьируется от -0,14 до 0,33. Однако значение p не оказывает существенного влияния на вычисление |$\dot{\left\langle \phi \right\rangle }$|⁠.

      Радиус R d , с другой стороны, является важным параметром в уравнении (23), поскольку |$\dot{\left\langle \phi \right\rangle }$| пропорциональна R d 3/2 .{R _ {\ mathrm {max}}} \ Sigma {R} \, \ mathrm {d} {R}}, \end{equation}

      (27)где d M  = 2πΣ R  d R и R max — это протяженность диска.

      Рассмотрим системы с орбитами с нулевым эксцентриситетом, такие как pe0d225, pe0d450, pe0d675 и их ретроградные аналоги. Профили поверхностной плотности дисков в этих системах показаны на рис. 11. Как и ранее, профили построены с шагом 50 тыс. лет. Мы видим, что во всех системах большая часть их дисковой массы содержится в пределах R max = 200 а.е. на протяжении всей их эволюции.При этом значении R max значения R av могут быть рассчитаны по уравнению (27). На рис. 11 мы помечаем значения R av синими квадратами на каждом развивающемся профиле поверхностной плотности. Мы видим, что R av отмечают точки, в которых поверхностная плотность начинает быстро уменьшаться: т. е. это точка, внутри которой поверхностная плотность примерно постоянна. Мы вернемся к значению красных точек позже.

      Рисунок 11.

      Профили плотности дисков в выбранных системах в разное время от до  = 0 (самый светлый серый цвет) с шагом в 50 тыс. лет (более темный серый). Небольшие пики на профилях R ∼ 200–300 а.е., хорошо заметные в системах pe0d225 и pe0d450, относятся к диску, окружающему спутника (вторичный диск). Синими квадратными символами отмечены значения R av , которые рассчитываются по уравнению (27). Красными квадратными символами отмечены значения R eff (см. текст).

      Рисунок 11.

      Профили плотности дисков в выбранных системах в разное время от до  = 0 (самый светлый серый) с шагом в 50 тыс. лет (темнее серый). Небольшие пики на профилях R ∼ 200–300 а.е., хорошо заметные в системах pe0d225 и pe0d450, относятся к диску, окружающему спутника (вторичный диск). Синими квадратными символами отмечены значения R av , которые рассчитываются по уравнению (27). Красными квадратными символами отмечены значения R eff (см. текст).{\circ}$|5 (правая панель).

      Модель жесткого диска предсказывает общее поведение, наблюдаемое в симуляциях, для всех начальных углов смещения (сравнение моделей «mod» с симуляциями «sim»). При умеренных и высоких начальных смещениях (средняя и крайняя правая панели на рис. 12) модели и расчеты хорошо согласуются, но величины скорости прецессии занижены моделью примерно в 2 раза. При низких начальных смещениях (крайняя левая панель на рис. 12) модель недооценивает величину скорости прецессии в 2–3 раза.Аналогичные результаты также получены при моделировании 150 k и 600 k частиц тех же систем.

      Эти результаты предполагают, что модель жесткого диска может хорошо описать тренд скорости прецессии, но недооценивает величину (особенно, когда начальное смещение невелико). Недооценка магнитуды в основном связана с тем, что наш выбор R d (т. е. R av из уравнения 27) несколько произволен и слишком мал.

      Чтобы получить «эффективный» радиус ( R eff ), при котором мы могли бы найти правильную величину скорости прецессии, мы просто снова используем уравнение (23) с |$\dot{\left\langle \phi \право\угол }$| и другие параметры, взятые из результата, но вместо этого теперь решая уравнение для R d .Для выбранных систем значения R эфф , которые соответствовали бы результатам моделирования, отмечены на профилях плотности на рис. 11 красными квадратными символами.

      Это скорее обратный подход к подгонке моделей к симуляциям, а симуляций к моделям. Однако на рис. 11 показано, что 90 051 именно погрешности в наших оценках радиуса диска вызывают разницу между прогнозами модели и симуляцией, а не какой-либо значительный сбой модели. В большинстве случаев эффективный радиус больше среднего примерно в 1,5–2 раза.{2{\rm \pi}}\sin\left[2\left(1+\frac{\dot{\phi}}{\dot{\theta}}\right)\theta +2 \phi _{\circ}\right]\mathrm{d}{\theta}.\end{equation}

      (29)Интегрирование этого уравнения дает

      \begin{equation} \ точка {\ влево \ langle \ delta \ right \ rangle} \ simeq — \ frac {\ dot {\ left \ langle \ phi \ right \ rangle} \ tan \ delta} {4 {\ rm \ pi} \ left ( 1+\frac{\dot{\phi}}{\dot{\theta}}\right)}\left[\cos (2\phi _{\circ})-\cos \left(2\phi _{ \circ}+\frac{4{\rm \pi} \dot{\phi}}{\dot{\theta}}\right)\right]. \end{equation}

      (30)Коэффициенты |$\dot{\phi }$| и |$\dot{\theta}$| получаются из полиномиальной регрессии ϕ и θ соответственно.\circ$| (верхняя и средняя панели на рис. 13), трудно утверждать, что модель успешна или не соответствует моделируемому поведению. Однако на нижней панели модель явно не соответствует поведению симуляции. Модель жесткого диска предсказывает, что скорость выравнивания должна колебаться около нуля, в то время как моделирование ясно показывает, что она растет со временем.

      В этом случае мы обнаруживаем, что модель жесткого диска не работает, и что для расчета скорости выравнивания нам нужна модель, учитывающая текучесть диска.

      5.3 Несоосность диска и компаньона в системе с нежестким диском

      Как мы упоминали ранее в разделе 4.2.4, изменение выравнивания между диском и орбитой-компаньоном можно рассматривать как следствие действия приливного крутящего момента и встречного крутящего момента, действующих друг против друга. Мы объясняем механизм в этом подразделе.

      В реалистической несоосной системе, где угловой момент J d диска не пренебрежимо мал по сравнению с угловым моментом J b двоичной системы, мы имеем J b и d прецессирует вокруг полного углового момента J sys системы вместо J d вокруг J b , как в модели жесткого диска.Все три вектора также лежат в одной плоскости.

      Для удобства рассмотрим две новые системы координат, ( x b , y b ) для двоичной системы и ( x d , y

      ) . Плоскость

      x b  —  y b и x d  —  y d совпадают. Направление положительной оси y b определяется вектором J b , а направление положительной оси y d — вектором J d на рис.14.

      Рисунок 14.

      Направления приливного момента T t (синие стрелки) и встречного момента T e (красные стрелки). Крутящие моменты, действующие на бинарную орбиту (панели (а) и (с)) имеют свои аналоги той же величины, но противоположные по направлению, действующие на диск (панели (б) и (г)). Угол смещения Δ = δ b + δ d + δ d , где δ b — угол между j 4 b и j d , а δ d составляет от J д и J сис .Изменение δ b обусловлено суммой крутящих моментов, спроецированных на ось x b , а изменение δ d связано с проекцией крутящего момента на ось x d .

      Рис. 14.

      Направления приливного момента T t (синие стрелки) и встречного момента T e (красные стрелки). Крутящие моменты, действующие на бинарную орбиту (панели (а) и (с)) имеют свои аналоги той же величины, но противоположные по направлению, действующие на диск (панели (б) и (г)).Угол смещения Δ = δ b + δ d + δ d , где δ b — угол между j 4 b и j d , а δ d составляет от J д и J сис . Изменение δ b обусловлено суммой крутящих моментов, спроецированных на ось x b , а изменение δ d связано с проекцией крутящего момента на ось x d .

      Мы знаем из Раздела 4.2.4, что на бинарной орбите приливный момент T t b лежит где-то между J b и J d , а встречный момент T e 5 Дж б . В прогрессивной системе это можно проиллюстрировать на рис. 14(a), где T t b представлено (не в масштабе) синей стрелкой, а T e b — красной стрелкой. Точно так же два крутящих момента в ретроградной системе можно проиллюстрировать на рис.14(с). Следует отметить, что все крутящие моменты и угловые моменты (кроме J sys ), которые мы здесь обсуждаем, являются усредненными по времени за орбитальный период (мгновенные значения несколько колеблются).

      Поскольку угловой момент J sys системы должен сохраняться, противоположные моменты T t b и T e b, действующие на диск, должны быть равны по величине, но равны по величине направления. То есть у нас есть приливной крутящий момент |$\boldsymbol {T}_{\mathrm{t}\mathrm{d}} = -\boldsymbol {T}_{\mathrm{t}\mathrm{b}}$| и встречный крутящий момент |$\boldsymbol {T}_{\mathrm{e}\mathrm{d}} = -\boldsymbol {T}_{\mathrm{e}\mathrm{b}}$| воздействует на диск.Два крутящих момента показаны (с одинаковым цветовым кодом) на рис. 14 (b) и (d) для прямой и обратной систем соответственно.

      Теперь у нас есть чистый крутящий момент |$\boldsymbol {T}_{\mathrm{b}} = \boldsymbol {T}_{\mathrm{t}\mathrm{b}}+\boldsymbol {T}_{ \mathrm{e}\mathrm{b}}$| как чистая скорость изменения Дж б и | полужирный символ {T} _ {\ mathrm {e} \ mathrm {d}} $ | как чистые курсы изменения J d .Однако именно компоненты T b на оси x b и T d на оси x d фактически вызывают изменение угла смещения по оси δ. .

      . Рассмотрим угол несоосности δ как сумму углов δ b , между J b и J sys (см. рис. 14(a)), и δ 5 d , между J d и J sys (см.14(б)). То есть δ = δ b + δ d . Изменение δ b обусловлено составляющей T b на оси x b , а также изменение δ d обусловлено составляющей T d на оси x d .

      Из рис. 14(a) и (c) видно, что компонент T b на оси x b в основном из T t b, так как T e b приблизительно перпендикулярна оси x b .Таким образом, изменение δ b зависит только от приливного момента T t b. Напротив, составляющая T d на оси x d (и, следовательно, изменение δ d ) зависит как от T t d, так и от 5 t d и 5 г, см. рис. 14 (б) и (г).

      Чтобы объяснить, как δ b и δ d изменяются соответствующими крутящими моментами, мы исследуем различия между углами и их начальными значениями (Δδ b и Δδ d ) некоторых систем проградации на рис.\circ$|⁠, мы можем объяснить изменения рис. 15 и 16 следующим образом.

      Рисунок 15.

      Изменение δ b (верхняя панель) и δ d (нижняя панель) во времени ( t ) в выбранных системах проградации.

      Рисунок 15.

      Изменение δ b (верхняя панель) и δ d (нижняя панель) во времени ( t ) в выбранных системах проградации.

      Рисунок 16.

      Изменение δ b (верхняя панель) и δ d (нижняя панель) во времени ( t ) в выбранных ретроградных системах.

      Рисунок 16.

      Изменение δ b (верхняя панель) и δ d (нижняя панель) во времени ( t ) в выбранных ретроградных системах.

      Изменение δ б . В бинарной системе отсчета на рис. 14(a) и (c), где встречный крутящий момент T e b перпендикулярен оси x b , изменение δ b равно только за счет составляющей приливного момента T t b на положительной x b -оси.Крутящий момент приведет J b к J sys , уменьшая δ b от его начального значения. Это приводит к отрицательному значению Δδ b как в прямой, так и в ретроградной системах, как показано на рисунках 15(a) и 16(a). Заметим, что составляющая T t b на оси x b зависит как от величины самой между T t b и осью x b , которая увеличивается с увеличением δ.\circ$|⁠, где T t d находится почти на оси y b и имеет величину большую, чем T e d, компонент T d 5 t s доминирует T e d на оси x d . Затем чистый крутящий момент указывает вдоль положительной оси x d , поворачивая J d от J sys . Следовательно, значение δ d увеличивается по сравнению с его начальным значением (положительное Δδ d ), как мы можем видеть для pe0d225 на рис.15(b) и re0d225 в 16(b).

      В более разъюстированных системах, напротив, величина T e d увеличивается, а величина T t d уменьшается. Направление T t d также отклоняется от оси y b , делая ее составляющую на оси x d еще меньше. В сильно рассогласованных системах компонент T e d на отрицательной оси x d доминирует над составляющей T t d на положительной оси x 9035{\circ}$|5 как на прямой, так и на обратной орбите с эксцентриситетом от 0 до 0,6. Мы предполагаем, что диск и центральная звезда начинают с параллельного вращения. Затем мы сравниваем результат нашего моделирования с аналитическим приближением жесткого диска.

      Наша цель — изучить, как относительные смещения компаньона и диска, а также диска и главной звезды изменяются со временем.

      Мы обнаружили, что смещенный компаньон будет смещать околоосновной диск относительно главной звезды.Степень и скорость этого смещения зависят от начального смещения диска и компаньона, а также от направления орбиты компаньона.

      Во-первых, мы показали, что модель жесткого диска может описать скорость прецессии диска. Однако мы обнаруживаем, что модель жесткого диска не может описать изменение выравнивания между диском и звездой-компаньоном (раздел 5.2). Несостоятельность модели жесткого диска подразумевает, что процесс выравнивания связан с моментами, действующими на диск как на жидкое тело.\circ$|⁠). Приливный крутящий момент имеет тенденцию делать систему диска-компаньона более смещенной, в то время как встречный крутящий момент имеет тенденцию выравнивать их.\circ$|⁠, и (2) существует процесс противодействия выравниванию (из-за приливного крутящего момента ), в системе с низким δ, препятствуя выравниванию систем.Следовательно, смещенные системы в конечном итоге останутся смещенными.

      Наконец, мы также показали, что прецессия является эффективным процессом смещения оси вращения диска относительно оси вращения родительской звезды. Прецессия может привести к тому, что угол смещения звезды и диска (ψ) достигнет значения около 2δ , где δ — начальный угол смещения диска и двойной системы. В этом случае диск может быть сильно смещен или даже временно ретрограден в системах с высоким значением δ , т.е.\circ$| (раздел 4.2.5).

      Изменение углов смещения между главной звездой, диском и компаньоном может быть важным для объяснения происхождения (некоторых) экзопланетных систем со смещением спин-орбиты (Батыгин, 2012).

      Благодарим анонимного рецензента за полезные комментарии, которые помогли улучшить рукопись. KR и SPG признают поддержку в виде гранта международной сети Leverhulme Trust (IN-2013-017). КР также выражает благодарность Фонду научных исследований факультета (2013 г.) Университета принца Сонгкла.Моделирование в этой работе было выполнено на Iceberg, сервере высокопроизводительных вычислений в Университете Шеффилда.

      ССЫЛКИ

      1995

      Дж. Вычисл. физ.

      121

      357

      2014

      Протозвезды и планеты VI

      Унив. Аризона Пресс

      Тусон

      914

      1997

      Дж. Вычисл. Физ.с

      136

      298

      2008

      Дж.вычисл. физ.

      227

      10040

      и другие.

      2009

      АиА

      502

      623

      и другие.

      2009а

      ApJ

      700

      302

      и другие.

      2009б

      ApJ

      703

      2091

      и другие.

      2010

      ApJ

      723

      Л223

      ПРИЛОЖЕНИЕ A: РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ЧАСТИЦ В ДИСКЕ SPH

      Диск SPH может быть построен путем распределения частиц газа в объеме, ограниченном уравнением (25) и (26) (например,г. Стамателлос и Уитворт, 2008 г.). Удобно рассчитать распределение в цилиндрических координатах ( R , φ, z ), а затем преобразовать в декартовы координаты ( x , y , z ), которые используются при моделировании.

      Радиальное распределение частиц может быть сконструировано путем случайной выборки массового распределения F 4 R ( R ) / M D , где м ( R ) масса диска в радиусе R от центральной звезды.{2/3}. \end{equation}

      (A1) Нарисовав набор случайных чисел f R , однородных по 0 ≤ f R ≤ 1, мы получим радиальное распределение частиц для диска. Точно так же азимутальное распределение может быть построено путем случайной выборки угла f φ  = φ/2π. Это стандартный способ отбора проб для соответствия определенному распределению массы. С другой стороны, вертикальное распределение несколько сложнее, мы строим его из доли поверхностных плотностей

      \begin{equation} f_ {z} = \ frac {\ int _ {-z} ^ {z} \ mathrm {d} {\ Sigma}} {\ int _ {- \ infty} ^ {\ infty} \ mathrm {d} {\ Sigma }} = \ frac {\ int _ {-z} ^ {z} \ rho \, \ mathrm {d} {z}} {\ int _ {- \ infty} ^ {\ infty} \ rho \, \ матрм{d}{z}}, \end{equation}

      (A2), где ρ = ρ( R , z ) — объемная плотность.{3}} +2 {\ rm \ pi} {} G \ Sigma = — \ frac {1} {\ rho} \ frac {\ mathrm {\ partial} {P}} {\ mathrm {\ partial} {z }}\bigg\vert _{{z = z_{\circ}}}, \end{equation}

      (A3), где G — гравитационная постоянная, а P  =  P ( R , z ) — локальное давление. Первое и второе слагаемые в LHS — это гравитационные ускорения, связанные с центральной звездой, и собственная гравитация между частицами диска (оцениваемая по закону Гаусса для гравитации) соответственно.{2} (R) = \ rho (R, z) \ left [\ frac {k _ {\ small {b}} {} T (R)} {\ bar {\ mu} m _ {\ scriptscriptstyle \ mathrm {H }}}\правильно], \end{equation}

      (A4), где |$k_{\small {b}}$| — постоянная Больцмана, |$\bar{\mu } = 2,35$| средняя молекулярная масса и |$m _{\scriptscriptstyle \mathrm{H}}$| масса водорода. В системе с M d M p второй член на левой стороне уравнения (A3) очень мал по сравнению с первым членом. В этом случае приближенное выражение для ρ( R , z ) можно получить, пренебрегая вторым членом (на мгновение) и рассматривая z как z .{-1}\влево(f_{z}\вправо), \end{equation}

      (A8), где z получается из уравнения (A6). Значение b определяет начальную толщину диска: чем больше значение, тем толще диск. Для нашего моделирования мы просто используем b  = 1. Наконец, случайное число f z в этом случае равно −1 f z .

      © 2016 Авторы Опубликовано Oxford University Press от имени Королевского астрономического общества

      Программа грантов на развитие WFDF — Ассоциация игроков фристайла

      Прежде всего хочу еще раз поздравить Фредди Финнера и Эдо Турри с принятием бразды правления FPA! Спорт в очень хороших руках.У них отличные идеи, и они выведут спорт на новый уровень! Пожалуйста, подарите им любовь и поддержку, которую вы дали мне!

      .

      Далее Я хочу поблагодарить всех вас за то, что вы были частью моей жизни, когда я возглавлял FPA последние 6 лет. Вау — какой бег!

      .

      Это был мой второй срок на посту исполнительного директора/президента, и я был полон «вещей»!

      .

      Последние 6 лет были полезными, утомительными, лучшими и худшими временами.От вершины мира, устраивающей Всемирные городские игры, до самой глубокой долины, управляющей пандемией, это была дикая поездка. Со всем этим сообщество фристайлеров существенно выросло, и мир стал намного ближе. Я познакомился лично со многими людьми и, к счастью, смог уделить достаточно времени всем вам, насколько это было возможно в меру моих способностей и энергии.

      .

      Требуется деревня. Есть так много людей, которых нужно поблагодарить, я понятия не имею, с чего начать, но я попытаюсь.Если я кого-то упустил, прошу прощения, я старый человек :). Каждый из вас внес свой вклад в Jamily и рост нашего спорта… Спасибо вам всем от всего сердца.

      .

      Нам повезло получить поддержку от наших спонсоров Discraft (Pad, Melanie), Discovering the World (Danelle) и Xdisc (Scott, Gary, Bob). Их щедрость позволила переделать нашу структуру членства, снизив членские взносы, чтобы больше людей могли стать членами (не случайная идея, скорее идея Rando).Это также включало создаваемые членские номера.

      .

      Огромное спасибо Биллу Райту и Якубу Костелу, предоставившим традиционные и интернет-магазины, нам повезло. Поверьте мне, я не хуже других знаю, насколько они критически настроены по отношению к FPA. Я не могу отблагодарить этих парней. Кроме того, они могут быть самыми приятными людьми в бизнесе!

      .

      «Уходящий» совет директоров (Бетани, Лори, Даниэль, Якуб, Йенс, Томас и Эдо) проделал неблагодарную работу по обеспечению работы всех движущихся частей.Если вы не были там, вы не представляете, как усердно они работают, чтобы сделать спорт правильным. Нам очень повезло, что Фредди и Эдо вызвались возглавить спорт. С их обновленной юношеской энергией и тем, что они являются первыми лидерами FPA из Европы, это подходящий переход вперед.

      .

      Спасибо нашим веб-гуру Якубу Костелу, Михалу Мациолеку и Ларри Империале. В него вложено много работы со многими слоями. Эти ребята потрясающие!

      .

      Спасибо Коле Ханнеманну (и Илке Симон) за многолетнее управление рейтингами (которые были приостановлены во время пандемии). Спасибо легендам Медельина Андресу Ривере, Сантьяго Сепульведе и Джонатану Ванегасу Рестрепо, которые берут на себя эту неблагодарную работу!

      .

      Спасибо Джейку Готье и Рэнди Сильви за подкасты http://frisbeeguru.com, начатые в феврале 2017 года (Звериная мудрость), и особенно за прямую трансляцию событий. Это, пожалуй, самый мощный инструмент, делающий наш спорт таким взаимосвязанным.

      .

      Спасибо Дэниэлу О’Нилу за серию боевых испытаний в крошечной комнате. Это не только преодолело разрыв между пандемией, но и превратилось в то, что, я думаю, станет одним из приоритетов нашего спорта в будущем. Какой классный способ сделать что-то из ничего. Это перерастает в нечто особенное! Больше спасибо Даниэлю и его путешествию и распространению варенья. Он вдохновляет меня по многим причинам!

      .

      Спасибо Скиппи Джаммеру, Фолькеру Бернарди и Нобу Рауху, представляющим WFDF.Между Всемирными городскими играми, демо-версиями African SAL Games и другими, FPA извлекла большую пользу из этих отношений и будет продолжать их, творя великие дела!

      .

      Спасибо Томми Лейтнеру за его маниакальную энергию! Благодаря его онлайн-тренировкам выросло новое поколение глушителей по всему миру, особенно в Африке и Южной Америке. FPA смог вернуть WFDF, помогая некоторым африканским странам стать членами. Это была небольшая роль для FPA, но Томми сыграл большую роль в создании ее жизнеспособности.

      .

      Спасибо Райану Янгу за все, что он делает для проведения крупных мероприятий. В основном он руководил судейством на мероприятиях, автоматизировал большую его часть и завершает работу над оптимизированной системой судейства, которая уменьшит логистическую нагрузку на крупных турнирах.

      .

      Спасибо всем нашим художникам, особенно Mystiq! Я также могу вспомнить некоторых из наших дизайнеров дисков, таких как Пабло Азул, Рафаэль Легранд, Стефан Столл, Жюльен Менетрат, Фабио Санна, Кэролин Хаббард, Джерри Гир, Шерил Кенни и другие, которые отдали себя на протяжении многих лет.

      .

      Я думаю обо всех видеороликах Spread the Jam, вдохновленных в немалой степени Джеймсом Уайзманом.

      .

      Спасибо Скиппи и комитету Зала Славы. Отличный ход, чтобы связать наше прошлое с нашим настоящим. Уважение нового поколения к истории нашего спорта просто удивительно.

      .

      Обратите внимание, что ни один из вышеперечисленных лиц не получил ни копейки от FPA.

      .

      Я люблю энергию фристайла в Медельине, Варшаве, Тель-Авиве, Риме, Берлине, Роверето, Праге, Японии, Абудже, Гонконге, где постоянно появляются новые горячие точки, такие как Мехико!

      .

      Еще более личное спасибо всем моим партнерам на протяжении многих лет.

Добавить комментарий

Ваш адрес email не будет опубликован.

2019 © Все права защищены. Карта сайта